HYSTERESIS ET VISCOSITÉ. 95 
Poussons plus avant cette discussion en faisant appel à l'étude de 
l'hysteresis magnétique, la plus simple peut-être, et assurément la mieux 
connue des modifications permanentes. 
Bon nombre d'expérimentateurs ont examiné la question suivante : Entre 
deux limites fixes, on fait varier le champ magnétique suivant une loi 
sinusoidale ; on obtient un cycle d’hysteresis ; comment ce cycle se déforme- 
t-il lorsqu'on change la période de variation du champ P 
Les résultats obtenus, nous l'avons vu, s’accordent bien, en général, avec 
les conséquences de la théorie exposée au Chapitre précédent. Certaines 
divergences, cependant, peuvent étre signalées. On peut mentionner, tout 
d'abord, la régularité qu'offre la forme des divers cycles d'hysleresis, 
régularité qui surprendrait quelque peu si le changement de cette forme 
Par suite du changement de période était entièrement attribuable aux 
wépidations inévitables du champ. Mais on doit surtout, semble-t-il, insister 
Sur la remarque suivante : 
Lorsque le champ varie avec une extrême lenteur, le cycle d'hysteresis, 
lout en se rapprochant de la ligne des états naturels, est encore trés loin de 
Se confondre avec un certain are de cette ligne, parcouru successivement 
en deux sens opposés; il demeure largement ouvert. Ce fait suppose que le 
coefficient e, défini par l'égalité (33) du Chapitre précédent, ne soit pas 
infiniment grand durant le parcours du cycle dont il s'agit. Comme la 
valeur absolue |V| de la vitesse V avec laquelle le champ varie le long de 
ce cycle est très petite, il faut supposer que le coefficient de déréglage D? est 
extrémement реш, que les moyens employés pour régler le champ magné- 
"que sont trés efficaces et trés parfaits. 
Mais, s'il en est ainsi, toutes les fois que |V| aura une valeur sensible, le 
rapport р? aura une valeur extrêmement petite; les divers cycles d’hysteresis 
le long desquels le champ varie ауес une vitesse notable différeront trés 
Peu les uns des autres, et très peu du cycle pour lequel d — 0, c'est-à-dire 
du cycle fermé simple qui a pour cótés une ascendante et une descendante. 
Or, ce n'est point ce que l'on observe. 
Il semble donc raisonnable de regarder la théorie exposée au Chapitre П 
