HYSTERESIS ET VISCOSITÉ. 97 
ment près d’être vérifiées ou, en d’autres termes, que la modification soit 
réversible. On a done à chaque instant, au cours d'une modification 
infiniment lente, l'égalité 
(2) . 
Différentiée, cette égalité (2) donne l'égalité 
XF (a, T) 23 (a, Т) 
PESE 
iX 
ies dx” ; Tox 
dT = 0, 
qui а suggéré l'égalité (1). 
De l'égalité (2), comment passe-t-on, en Énergétique classique, à une 
égalité qui s'applique aux modifications dont la vitesse est finie? Le Principe 
de d'Alembert fournit à cette question une première réponse : A l'action 
extérieure X relative à la variable x, il suffit d'ajouter action D'INERTIE J 
relative à la méme variable. 
| Rappelons la définition de cette action d'inertie. Soit dm une masse 
infiniment petite appartenant au système et soient £, y, € ses coordonnées; le 
Système étant défini, hors la température, par la seule variable normale z, 
5 n, £ s'expriment uniquement en fonction de z par des relations de la 
forme 
(3) 8—00), ура),  t=x(a). 
Dans une modification réelle ou virtuelle quelconque, où ¿, », £ subissent 
des variations dë, д, ot, les forces d'inertie appliquées à la masse dm 
effectuent un travail 
(4) ES SE ) 
ШР E + PE GR d? à | dm 
Selon les égalités (3), cette quantité peut s'écrire 
=} 4 ПС) 5 e ү ER E Gr e de, i 
— — + E — X + — SE — 00 . 
2 dx | \dx ie 25 dr dt y dx) © dal da | dt? S \ d 
Tome LXII. 15 
