108 LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
Pour connaître la loi d'allongement d'un fil tendu par un poids invariable 
A et porté à une température invariable, il ne suffit pas de connaître ce poids, 
| cette température et la dilatation initiale du fil; il faut encore, prenant 
| pour état normal l'état naturel du fil soumis à une charge nulle, connaitre 
les diverses particularités de la modification par laquelle on a fait passer le 
fil de cet état normal à l'état initial du phénoméne que l'on étudie. 
8 5. — Transformation non compensée en un système doué d'hysteresis 
el de viscosité. 
Désignant par > (2, T) l'entropie apparente du système étudié, nous 
nommerons transformation non compensée en une modification M qui fait 
passer le système de l’état 0 à l’état 4, la quantité 
10) ане у he e= + Xs T) — Elen T); 
dQ est la quantité de chaleur dégagée dans un élément de la modification M. 
Pour les modifications infiniment lentes d’un système affecté d’hysteresis, 
cette quantité n'a pas un signe invariable (^), comme il arrive pour les 
| modifications d’un système dénué d'hysteresis. 
| Si U (z, T) est l'énergie interne du système, et si @ en désigne la force 
1 vive, on a 
| EdQ — — EdU(z, T) + Xde — d 
et aussi 
dx 
— = J — dl. 
d€ = Ј zT 
Si l'on tient compte des égalités (9) et (10), on trouve 
1х 2 
um... s EdQ = — EdU(z, T) + Xda + ois T) (5) di 
| et 
| e а X yn m 
(48). ‚о. ешш (zie, TED т mo ET dr dt. 
M M M 
(*) Voir le Mémoire précédent sur L’inégalité de Clausius et l'hysteresis, $ d 
