HYSTERESIS ET VISCOSITE. 124 
Satisferont encore à l'égalité (25). Pour le prouver, il suffit de se souvenir 
que la fonction f(x, à, Т) ne change pas lorsque l'on change à la fois le 
signe de l'intensité d'aimantation z et du champ magnétique 95 sans changer 
les valeurs absolues de ces deux grandeurs; que la fonction 9 (2, Т) est 
une fonction paire de z; et de remarquer que les raisons qui justifient cette 
Proposition montrent également que la fonction Q(z, T) est une fonction 
paire de z. 
On peut donc énoncer la proposition suivante : 
Si un certain mouvement du point figuratif est possible dans le tracé 
connu, le mouvement symétrique du premier par rapport à l'origine est 
également possible. 
^oi : : 
D'ailleurs, aux points correspondants de ces deux mouvements, l’action 
de viscosité prendra des valeurs égales et de signes contraires; on peut alors 
Compléter comme suit la proposition précédente : 
À ces deux mouvements, symétriques l'un de l'autre par rapport à 
l'origine, que le point figuratif décrit dans le tracé connu, correspondent deux 
Mouvements, symétriques l'un de l'autre par rapport à l'origine, que le 
Point figuratif décrit dans le tracé complet. 
De ces propositions, on trouve une application en considérant le cycle 
fermé qui peut être décrit sous l'influence d'un champ donné par la 
formule (30). La valeur de & donnée par cette formule change de signe 
Sans changer de grandeur lorsque l'on remplace ¢ par Ir a т Оп voit 
alors que si le point figuratif peut décrire un cycle fermé у dans le tracé 
aud et, partant, un cycle fermé © dans le tracé complet sous l'action 
d'un champ donné par la formule (30), il peut décrire, dans le tracé connu, 
le cycle 7, Symétrique par rapport à l'origine du cycle у, et, dans le tracé 
complet, le cycle ©, symétrique par rapport à l'origine du cycle ©, sous 
р H х ` 
action d’un champ magnétique donné par la formule 
1—1 + — 
Ж = Н sin 27 T 
Mais cette formule, qui se déduit de la formule (30) par un déplacement 
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