HYSTERESIS ET VISCOSITE. 125 
. Si l'action connue oscillait avec une lenteur infinie entre H et — H, 
le point figuratif décrirait le cycle sy. L'ordonnée & du point s, serait 
plus grande que l’ordonnée z, du point Š, et, a fortiori, que l’ordonnée 
du point A. L'ordonnée & — — & du point œ serait plus petite que 
l'ordonnée x, du point S, et, a fortiori, que l'ordonnée du point D. D'où la 
proposition suivante : 
Lorsqu'un champ magnétique oscille entre les deux valeurs H et — H 
suivant la loi sinusoidale (30), le sommet supérieur du cycle d'hysteresis 
est moins élevé et le sommet inférieur du cycle est plus élevé que si le champ 
oscillait entre les mémes limites avec une lenteur infinie. 
Pour que la vitesse de variation du champ soit infiniment petite, il suffit 
que la période T croisse au delà de toute limite; sy, est done la forme 
limite vers laquelle tend le cycle DA, décrit sous l'influence d'un champ qui 
varie, entre les deux valeurs — H et + Н, suivant la loi sinusoidale (30), 
lorsque la période T croit au delà de toute limite. 
Supposons maintenant que la période T tende vers O et voyons vers 
quelle forme limite tend le cycle DA. 
Le cycle SS, qui, dans le tracé complet, correspond au cycle DA du 
tracé connu, est toujours intérieur au cycle DA. La distance d'un point du 
contour du cycle S.S, au point correspondant du cycle DA est donc toujours 
inférieure à 2 H. Or cette distance est la valeur absolue que prend l'action 
de viscosité © (а, T) = au moment où le système passe par létat que 
représentent ces deux points. Lors done qu'un cycle est parcouru entre les 
valeurs H et — H de l’action donnée, on a, à chaque instant du parcours 
de ce cycle, l'inégalité 
dx 
on, туг < 2H, 
Кек de : 
qui exige que == demeure fini. 
Supposons que la période T tende vers 0; comme dans le temps = z varie 
