124 LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
de — fà + f, 2 ne peut rester fini que si i demeure fini, ce qui exige 
que f tende vers 0. 
Lors donc que la période Т de la variation sinusoïdale du champ tend 
vers О, les limites H et — H entre lesquelles varie ce champ demeurant 
invariables, le cycle SS, décrit dans le tracé complet, tend à s'évanouir à 
l'origine des coordonnées, et le cycle DA, décrit dans le tracé connu, tend à 
s'aplatir sur le segment Ey, de l'axe OX (fig. 18). 
Ainsi, lorsque le champ varie, 
entre deux limites données, avec 
une extréme fréquence, l'ordonnée 
de chacun des points du cycle, qui 
représente l'intensité d'aimanta- 
tion, garde une valeur trés voisine 
КЫ de 0. C'est, en effet, une loi trés 
généralement admise qu'une action magnétique oscillant trés rapidement 
aulour de la valeur 0, telle que celle qui agit dans le champ hertzien, 
ne peut aimanter méme le fer doux. 
Nous connaissons maintenant les positions limites vers lesquelles tendent 
le point À d'abscisse maximum et le point D d'abscisse minimum lorsque la 
période T des oscillations du champ croit au delà de toute limite ou tend 
vers 0. Admettons maintenant cette hypothèse vraisemblable, que chacun 
des deux points À et D se déplace toujours dans le méme sens lorsque T 
croit de O à co, et nous arrivons à la proposition suivante : 
Lorsque la période T, selon laquelle le champ sinusoïdal oscille entre les 
deux limites fixes H et — Н, croit de 0 à + о, le point A qui, sur le tracé 
connu, correspond à l'abscisse H, s'élève sans cesse de E, à a; le point D 
qui, sur le tracé connu, correspond à l'abscisse — H, s'abaisse sans cesse 
de = à a (fig. 17). 
` Ce que nous avons démontré au sujet de la forme du cycle DA pour les 
