HYSTERESIS ET VISCOSITÉ. 125 
valeurs co et 0 de T nous permet d'énoncer encore la proposition suivante : 
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La courbure du cycle connu, en chacun des points À et D, finie pour 
toute valeur finie de Т, croit au delà de toute limite lorsque Т croit au delà 
de toute limite ou tend vers 0. 
Ces diverses propositions s'accordent de la manière la plus nette avec 
les observations de divers expérimentateurs qui ont étudié la forme du 
cycle d'hysteresis magnétique sous l'influence d'un champ sinusoïdal et, en 
particulier, avec les faits mis en évidence par M. Max Wien (*). 
8 9. — Cas où l'action connue éprouve de petites variations au voisinage 
d'une valeur moyenne invariable. 
Si l'on compare les résultats que nous venons d'obtenir à ceux que nous 
avons obtenus au chapitre précédent, on constate une remarquable analogie 
entre eux. Si l'on suppose que l'action connue éprouve des variations 
sinusoidales d'amplitude donnée, en un systéme doué de viscosité, mais mis 
à l'abri d’oscillations et de secousses, le cycle connu se redresse au fur et à 
mesure que la période croit; lorsque cette période croît au delà de toute 
limite, il tend vers le cycle d'hysteresis proprement dit, formé d'une 
ascendante et d'une descendante. Si l'on suppose, au contraire, le systéme 
dénué de viscosité, mais soumis à des ébranlements et à des secousses, 
donnant un coefficient de déréglage invariable, le cycle part, pour une 
période infiniment petite, du cycle d'hysteresis formé d'une ascendante et 
d'une descendante; au fur et à mesure que la période croit, le cycle se 
redresse, et lorsque la période croit au delà de toute limite, il tend à 
S'appliquer sur la ligne des états naturels. 
La comparaison de ces deux catégories de résultats laisse aisément 
entrevoir ce qui se produira dans chacun des cas oü l'influence de la 
Yiscosité concourra avec l'action des ébranlements et des trépidations, 
C) Max Wien, Wiedemann’s Annalen, Ва LXVI, p. 839; 1898. 
