152 LES DÉFORMATIONS PERMANENTES ET L'HYSTERESIS. 
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8 2. — Transformation non compensée en un système doué hysteresis 
el de viscosité. | 
Des hypothèses précédentes, nous n’examinerons ici qu’une conséquence : 
celle qui est relative à la transformation non compensée accomplie en une 
modification réelle. 
Nous désignerons par 
V (293.563, 15 9951) 
У (2, Bn Ay My 9, Т), 
l'énergie interne et l'entropie apparente du systéme. En une modification M, 
qui fait passer le systéme d'un état initial 0 à un état final 1, nous nomme- 
rons transformation non compensée la quantité 
(Bises tauro E EDEN ra» RUF ES vu ae à 
où dQ est la quantité de chaleur dégagée en un élément de la modification M, 
élément pendant lequel le système est porté à la température T. 
Nous avons, en général, 
EdQ = — EdU + Ada + Bdp + --- + № — dà 
et aussi 
— dt = (J,=' + Jap! + + + J,»') dt. 
Si nous tenons compte des égalités (2), nous pourrons écrire 
(6. . . . EdQ = — EdU + Aoda + Bdp + +. + Sd + Mdu + -- (d 
ENEE Va + + V) dt. 
Le système passerait par la méme suite d'états qu'en la modification M, 
mais avec une lenteur infinie, si, en chacun de ces états, il était soumis aux 
