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(5') 



SU LE COEEENTI DI SCAEICA DEI OONDENSATOEI, ECC. 



12. — Con gli stessi simboli le (5 ,v ) diventano: 



h = e- af (ffieosP« -f bisenfit) — a^-l", 

 h = e- a >(a 2 cospt -f- i 3 sen3<) — a s e-)*. 



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Elevando al quadrato queste equazioni, integrando i due membri moltiplicati 



per dt da zero all'infinito, e premettendo all 'integrals ffidt il fattore B t e all'altro 



il fattore 7J 2 si ottengorio delle nuove espressioni delle quantita di calore svolte nei 

 due fili e sono: 



(9) 



" 'L 4o ^ 2 T + 4(a>+3') -^i (0 + T) . + p i J. 



_ »r«VHj 1.4 l («WJa+2«A P „ «o(a+Y) + & 2 ri 



§ 13. — Pur troppo le formole che si hanno per la risoluzione della equazione 

 di terzo grado sono troppo complesse perche si possa fame uso nella pratica. Biso- 

 gnera necessariamente cercare una radiee per tentativi; una volla trovata questa si 

 abbassa il grado dell'equazione al secondo e si rioavano subito le altre due. 



In certi easi speeiali, che per fortuna hanno molta importanza nelle applicazioni, 

 si sanno pero stabilire delle formole approssimate per una radiee reale. 



Proviamo infatti a verificare se non possa farsi: 



T = r,(l+e), 



dove e si vuole che sia una quantita piccola rispetto ad uno, tanto piccola che la 

 seconda potenza e le superiori risultino trascurabili. Verra come condizione: 



, kiri—ri) 



'•"»('-2-nl+i-j», + « ' 



Se si suppone in primo luogo che r, sia grande rispetto ar„e r| grande rispetto 

 a ^i e l 2 potremo scrivere semplicemente: 



cib che costituisce un valore accettabile, in accordo con le premesse; viene dunque 



(10) 



T = r, 1 — 



In secondo luogo ammettiamo che r 2 sia della forma: 



r s = «■,(!+ a), 



