17 SIT LE C0RKENTI DI SCAKICA DEI CONDENSATOKI, ECC. 



e ponendo per p 2 il suo valore : 



Zi(l -\- m s ) — mtlz 



161 



h=2o 



*2=?0 



0(1 + )»,+ >»,) 



i,(l + »ti) — m,k 



sen{?i , 



sen pi. 



0(1 + „,, + „,„) 

 Esprimiamo adesso ^ . £ 2 . t»i e »« 2 come al § 5, e ricaveremo senz'altro : 



A, - 3/„ 



»2 



20 (£,- Jf,j) (£ 2 - ilf 12 ) (1 + m,+ "isX? 



risulta dunque: 







*i ia — %2 





i 2 Xi — M ts 



11 periodo e: 







2n _ n i/1 + tlh + tiH 



""" C k + h ' 





— o_1/ ii-t;- .V J i- ^j 



J rz, 1 -2jif 1 ,4-ij • 



senpj ; 



Questo e per la forma, se non per il significato intimo, il problema da me trat- 

 tato nel " Nuovo Cimento „; le due ultime formole corrispondono esattarnente alle 

 equazioni 11 e 12 della nota in quistione. 



Dei risultati analoghi si otterrebbero del resto supponendo 3 estremamente 

 grande nelle (6') e (5"). 



§ 17. — Finalmente vogliamo considerare il caso in cui uno dei coefficienti di 

 autoinduzione, per esempio i 2 , e trascurabile , rispetto alia resistenza del suo filo. 

 Ponendo nella (4') L 2 = ilif 12 =0, e introducendo di piii la notazione: 



risultera : 



GBz 



anche qui dunque la caratteristica e del secondo ordine, in accordo con 1'ipotesi del 

 Feddersen. 



§ 18. — Che se poi anche -g- fosse nullo, cioe i due conduttori avessero un 

 grande diametro e una piccola conducibilita verrebbe senz'altro come caratteristica: 



x + X,+ \ 2 =0, 



e poi: 



t 2 A s 



s, 



Serie II. Tom. LII. 



