Richtung der Sclnvingungen des Lichtathers im polarisirten Lichfe. 



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G. Bedeutet v„ die Geschwindigkcit eines Strahles S , welcher 

 der 2-Axe folgt und dessen Oscillationen mit den Axen der x und 

 der y den Winkel + 4S° bilden, so bat man: 



v * = S{fAZ*+<i> &&*&«*} — F. 



Fig. 4. 



7. Es sei endlich 2 Fig. 4 

 ein Stralil, der sich so bewegt, 

 dass er mit der «-Axe den 

 Winkel 45° einschliesst, und 

 dass seine Projection auf die 

 a?2/-Ebene den Winkel der 

 Axen x und?/ balbirt; w sei 

 die Gescbwindigkoit dieses 

 Strahles, so findetman: 



&—S{\[f **+*{■ fU&] 



+ i[f Ax~Az- 

 -\-l(fAx'*—fAxzAy*)']}—G, 



Die in den obigen Formeln 

 vorkommenden Grossen A bis 

 G, sind Reihen, die nacb geraden Potenzen von y fortscbreiten, und 

 fur deren Worth man aller Analogie nach rait grosser Annaherung den 

 Werth ibres ersten Gliedes nehmen kann. Mit diesen Reihen werden 

 wir es bier nicbt zu thun baben, da wir die Annahme machon wollen, es 

 liege ein tetragonal erKrystall vor, der eine wirkliche doppelbrecbende 

 Kraft besitzt, gleichwohl aber nur eine dagegen fast verscbwindende 

 Dispersion zeigt. Die Existenz eines solcben Krystalles ist yon vorne- 

 herein nicbt undenkbar, ja, der Kalkspatb, der freilich dem bexagonalen 

 Systeme angebort, ofFenbart starke Doppelbrechung bei miissiger 

 Dispersion. Die Differenz der Indices der Strahlen B und E ist bei 

 der ordentlichen Brecbung 0,030, bei der ausserordentlichen 0,014, 

 wahrend die Differenz der Indices des ordentlich und ausserordentlicb 

 gebrochenen Strahles E 0,175 betragt. Es Mit aber obige Annahme 

 ersicbtlicb mit der Unterstellung zusammon, behn vorliegenden Kry- 

 stalle konne man mit hinlanglicber Annaherung die Grossen A bis G 

 vernaeblassigen. Liisst man dies gelten, so lassen sich aus den sieben 

 aufgefiibrten Formeln obne Zwang die wicbtigsten Ziige fur die Fort- 

 pflanzungsgesetze des Lichtes in tetragonalen Krystallen in der Unter- 



