Licht- und Warmewellen .iuf bewegliehe Massentheilchen. 



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der storenden Athertbeilchen und der gestbrten Masse bedingt, an 

 entgegengesetzten Seiten der letzteren stattfindet. 1st also -\- d die 

 Verdichtung des Atbers auf einer, und — o die gleichzeitige Ver- 

 diinnung auf der entgegengesetzten Seite der betracbteten Masse, so 

 kann die daraus resultirende Wirkung auf letztere durch 2&w vor- 

 gestellt werden , wenn w einen unveranderlicbcn Factor bedeutet, 

 welcher von der Ausdehnung der undurchdringlicben Oberfliiche 

 der Masse und von der Beschaffenheit des Athers abbiingt. Den 

 Wertb von § aber kann man als proportional dem Unterschiede der 

 Gescbwindigkeiten annebmen, womit die storenden Atbertlieilcben 

 und die gestbrte Masse gleicbzeitig in der Ricbtung der einfallenden 

 Schwingung sicb fortbewegen. Bedeutet also a die am Ende der 

 Zeit t stattlindende Verscbiebung der ersteren, und s die gleicb- 

 zeitig in dieselbe Ricbtung fallcnde Verscbiebung von in , so kann 

 man die Grosse 2<J der Differenz — — -■- proportional und daher 



die storendo Kraft — w \ ~ ,^1 setzen. Sobald aber die Masse m 



\dt at j 



um s aus ibrer Rubelage verschoben ist, wirkt auf dieselbe, unab- 

 hangig von der Afclierstbrung, die vorbin angenommene Kraft lis: 

 ihre Bewegung untcr der glcicbzeitigen Wirksamkeit beider.Krafte 

 ist somit ausgedruckt durcb die Gleichung : 



m d z s 



drs ds\ 



(aa as\ 



(1) 



Bedeutet a die Amplitude, s die Epocbe und T die Pcriode der 

 storenden Vibratioi.en, so ist 



da 2 rr a 



— = COS 



At T 



%r,K 



( 6KT\ 



m d 2 s o) ds , % it a w / 2 ir K 



dt* 



dt 



Dicse lineare Differentialgleicbung gibt integrirt: 

 s = e "'" [Ai cos t 



yr 



4m 3 



-f- A z sin 



km'- 



) 



wo At und A z veriinderlicbe Functioncii der Zeit t bedcuten, welebe 

 dor Dilferentialgleicbung Geniige leisten. Diese Bedingung wird 

 erfiillt durcb die Formeln : 



(2) 

 (3) 



(4) 



