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P ii s c h 1. Uljer die Einwirkunsr von 



A- 



2 re aw 



le im cos s+^r sin t X ~—dt4-Bi 



*t1/-- — 



2 re a w / "" 

 A 2 = -\ - /c 2 "" COS 



mrl/] 



7 * 



(e+ --) cos i V __#+*. 



V T J m 4m 2 



wo B x und /? a Constanten sind. Substituirt man die hieraus nach 

 Verrichtung der Integrationen fur A t und A % erhaltencn Ausdriicke in 

 die Gleichung (4), so wird 



2nr«u rv/t 4ir'\ / 2*K 2™ . / gjrfv 



\m T-J ' m T 



-r - : - — 7zr\C08\s-\ M sin s ~\ 



- Z± ( \fh' 6) a . "I f h CO 2 x 



+ e "» [B x cos t V - — — + j? 8 »» * V ~ — j—i) ' 



v m 4 m 2 m 4 m 2 -' 



worin — == -=5- ist, wenn P die Periode bedeutet, in welcher m 

 unter der Wirksamkeit der Kraft lis allein schwingen wiirde. Gibt 

 man endlich dieser Gleichung die Form : 



(5) 8 =Asin($+—)+Be '« sin^—X i-^^), 



so ist hierbei 

 J- 



V 



i + 



4n' ! >n 2 T 2 



und cos (£ — s) = 





wahrend die Constanten B und vj sich aus dem Bewegungszustande 

 der Masse fur einen bestimmten Werth der Zeit t ergeben. 



Aus der so eben entwickelten Gleichung (i>) folgen Siitze iiber 

 das Verhalten einer im Ather schwingenden Masse, welche fur die 

 Thcorie der Licht- und Wiirmeerscheinungen von Wichtigkeit sind. 



Nehmcn wir zuerst den Fall an, dass m sich bewege, ohne dabei 

 durch einfallende Strahlen gestort zu sein, so ist, weil dann a vcr- 

 schwindet , auch A der Null glcich. Fiir diesen Fall ist also am 

 Ende der Zeit i die Amplitude der schwingenden Masse = Be~*»>; 

 sie nimmt in geometrischer Progression ah, wenn die Zeit in arith- 

 metischer Progression witchst. 



