Licht- und WSrmewellen imf bewegliche MassentbeUehen. 



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Bedeutet c das Geschwindigkeits-Maxiraum, welches der Ampli- 

 tude Be"*™ entspriclit, so besteht die Gleichung: 



2- Be 



I' 



'Vo 



16 k z m 3 



> 



dw 



2?r a co B 2 e 



(1 



v 16 7i a m 



dt 



pz 





div = 



1 



— uic^dt 

 % 



Das halbe Product aus dem Quadrate dieser Geschwindigkeit und 

 der Masse des Beweglichen werden wir kiiuftig dessen lebendige 

 Kraft oder Warmemenge nennen. Bezeichnen wir dieselbe mit w, 

 so haben wir demnach w = -k «C*. Die Verminderung von iv, 

 wiihrend t in t -\- dt Qbergeht, sei dw , so findet man aus dem 

 vorhin angegebenen Werthe von c: 



woraus 



folgt. Das Differentiate dw ist dor Warmeverlust der schwingenden 



1 

 Masse in dem Zeittheilcben dt, wahrend die Grosse ^uc-dt die in 



derselben Zeit an den Ather iibergegangene lebendige Kraft bedeutet; 

 diese Gleichung gibt also zu erkennen, dass die Summe der leben- 

 digen Krafte bei diesem Vorgange constant bleibt. Man kann den 

 Quotienten ~ die Geschwindigkeit der Warmeabnahme der schwin- 

 genden Masse oder die Erkaltungsgeschwindigkeit derselben, und 



-I 



die Grosse -wc« deren Strahlungsintensitat nennen. 



hi 



Setzen wir nun den Fall, dass dieselbe Masse zu gleicher Zeit 

 unter der Wirkung des vorhin angenommenen Strahles stehe, 

 so ist die Bewegung derselben nach (S) das Resultat zweier 

 Schwingungsweisen von ungleicher Periode. Der Ausdruck fur die 

 Verschiebung s nahert sich dann aber , was auch immer der 

 Anfangszustand des Beweglichen sein mag, ohne Ende der Pormel : 



A sin (? + 2 ^), wo A und £ die oben angegebenen Werthe haben. 

 Man sieht also, dass die Bewegung der Masse zuletzt wohl der 

 Periode nach zu keiner Zeit aber (ausgenommen wenn P = T ist) in 

 den tibrigen Stucken mit der Bewegung der storenden Athertheilchen 

 in Ubereinstimmung kommt; denn wird auch das mit dem Wachsen 

 der Zeit ohne Ende abnehmendeGlied in dem Ausdrucke fur s endlich 



