Lioht- uiul Wiirmewellen auf bewegliche Massentlieilehen. 



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Ansiclit iiber die Constitution der Korper muss jedes Molekel im 

 Innern dersolben eine partielle Reflexion einfallender Strahlen ver- 

 anlassen. Die so abgezweigten Strahlen konnen mit den direct ein- 

 fallenden interferiren und deren Amplitude, je nach dem Gangunter- 

 schiede, welcher von der Molecular-Distanz abhangt, vergrossern 

 oder verkleinern , also mit denselben in gleicbcm oder entgegen- 

 gesetztem Sinne zur Erzeugung moleeularer Schwingungen wirken; 

 im ersten Falle wird, da die Amplituden der erzeugten Molecular- 

 Vibrationen denen der erzeugenden Ather-Vibrationen proportional 

 sind, ein grosserer, im andern Falle ein kleinerer Theil des ein- 

 fallenden Strahles absorbirt. Da die Art dieses Vorgano-es bei 

 einerlei Molecular-Distanz von der Wellenlange abhangt, so muss 

 in einem bestimmten Korper die Absorption gewisser Strahlen ein 

 Maximum, die anderer ein Minimum sein, und wenn man die Wellen- 

 lange des einfallenden Strahles statig wachsen oder abnehmen lasst, 

 mtissen Maxima und Minima der Absorption regelmassig auf einander 

 folgen. So betrachtet, unterliegt die v. Wrede"sche Erkliining der 

 regelmassigen Aufeinanderfolge dunkler Streifen, wie sie besonders 

 in Gasspectren vorkommt , nicht mehr dem Einwurfe , dass sie 

 Strahlen durch Interferenz vernichten liisst; denn nach der eben 

 gegebenen Darstellung verschwinden die betreffenden Strahlen nur 

 in Folge von Absorption bei der Erregung moleeularer Schwin- 

 gungen , welche aber allerdings durch Interferenzen in versehie- 

 denem Grade entweder befordert oder gehemmt wird. 



II. 



Bewegt sich im Ather parallel zur Axe der oe eines recht- 

 winkeligen Coordinatcnsystemes eine obene Welle fort , worin die 

 Vibrationen geradlinig und parallel zur Ebene der xy geschehen, 

 so werden die Theilchen, welche im Zustande der Ruhe in einer zu 

 jener Axe parallelen Linie lagen, wahrend ihrer Theilnahme an der 

 Bewegungs - Fortpflanzung in einer krummen Linie liegen, deren 



Gleichung 



2jt 



y = a sin — (x -f- y t) 



ist, wo a die Schwingungsweite, I die Wellenlange, 7 die Fort- 

 flanzungsgeschwindigkeit und t die Zeit bedeutet. Es sei ds ein 



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