290 



Pus c hi. Uber die Einwirkung yon 



unendlicli kleines Stiick dieser Linie, so hat man, mit Weglassimg 



der unendlich ldeinen Grossen von hoherer Ordnung als 



V s ' 



ds 2jt 2 a ! 



dx 



X* 



2x . 

 cos 2 — (x -\- y t). 



Im Verhaltniss von -— ist das Element dx einer von Athertheil- 



ax 



chen im Zustande der Rulie gebildeten , der Axe der x parallelen 

 Geraden am Ende der Zeit t langer und somit die Distanzen der 

 betreffenden Athertheilchen grosser geworden; es besteht daher in 

 derselben Zeit in der Ricbtung des Elements ds der erwiihnten Curve 

 die Atherverdunnung 



ds — dx %k z a" 2 jt , 



(x + 7 



welche, da wir 



dx \ z X 



a 2 



^r- als sehr klein betracliten, sehr nabe aucb in der 

 Projection von ds auf die Riehtung des Strables herrscbt. 



T rilFt nun der Strabl die undurchdringliche Obcrflacbe einer 

 Masse, die wir uns verhiiltnissmassig sehr gross denken wollen, so 

 muss er daselbst gleicb falls in seiner Ricbtung eine seiner Intensitat 

 proportionate Verdiinnung des Athers erzeugen, wiihrend dieser an 

 der entgegengesetzten Seite der undurchdringlichen Masse nahezu 

 ungestort bleibt; somit wirkt dann auf diese Masse, der Ricbtung 

 des einfallenden Strables entgcgengesetzt, eine der einseitigen 

 Atherverdunnung proportionale Kraft, deren Intensitat nach dem 

 Obigen durch 



V 



a a co 2ff 



-—■ cos* — (p + 7 i) 



ausgedriickt wird, wenn w einen unveranderlichen Factor bedeutet. 



Wiihrend der Dauer T einer Atherscbwingung wird so der 



getroffencn Masse, die wir mit m bezeiclmen, die Geschwindigkeit 



i f T 

 — -Ipdt ertheilt; die Wirkung des einfallenden Strahles kann man 



daher als aquivalent einer bestandig wirkenden Kraft betrachten, 

 deren Intensitat 







ist, woraus man 



erhklt. 



2X 3 



