Licht- und WSrmeweUen auf bewegliche Massentheilchen. 



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Es erhellt aus den oben abgeleiteten Satzen : 1) dass fede der 

 beiden longitudinalen Warmekrafte, folglich aucb die Resultante der- 

 selben, der Strahlungsintensitat der Korpermolekeln und somit auch 

 der Molecular- Wfirme proportional ist; 2) dass diese Krafte Fune- 

 tionenderMolecuIar-Distanz sind und mit dem Wacbsen der letzteren 

 abnehmen, wobei sieb die Anziebung rascher als die Abstossung 

 andert. Zugleich ist klar, dass die tbermiscben Krafte eines Molekels 

 nur so weit sich erstrecken, als die von demselben ausgehenden 

 Atberstorungen reichen; da nun nacb dem Obigen die Bewegungdes 

 Athers an irgend einer Stelle im Innern eines Korpers bios von den 

 innerhalb einer gewissen Sphare liegenden Molekeln abhangt, so folgt 

 dass die bewegenden Krafte, die ein Molekel als strahlende und absor- 

 birende Masse auf andere ausiibt, fiber eine gowisse Distanz binaus 

 vollig verschwinden , was immcrhin scbon in unmessbar kleinen 

 Distanzen der Fall sein kann. 



Diese Krafte nun, welebe aus dem Bewegungszustande des zwi- 

 seben den Molekeln gelagerten Atbers entspringen, miissen mit den 

 dbrigen in dem Korpcr vorbandenen Kraften bei constantem Warme- 

 zustande im Gleichgewiehte steben. Nebmen wir also einen Korper an, 

 zwisehen dessen Molekeln eine von der Warme unabbangige, niim- 

 lich unmittelbar wirkende Anziebung oder Abstossung stattfindet und 

 es sei q der positive oder negative Druck, wclcber dadurch auf eine 

 in demselben angenommeneFIacho geiibtwird; es sei fernery der auf 

 dieselbe ausgeubte aussere Druck, so muss die Wirkung der Wiirme 

 der Summe p -f- q des inneren und ausseren Druckes das Gleich- 

 gewicht halten. Es sei mm die Wirkung der aus dem Warmezustande 

 i-esultirendenAbstossungskrafte auf die erwiibnte Flache = a, und die 

 der entspreebenden Anziehungskrafte =*, so bat man die Gleicbung 

 p -\-q = a — b, welebe fiir ein beliebiges System von Molekeln gilt. 

 Fur ein System, worin die Molekeln so weit von einander ent- 

 ferntsind, dassunmittelbare, d. h. andere als tbermiscbe Einwirkungen 

 zwiscben denselben nicht stattfinden, ist q=0; i„ diesem Falle, dem 

 die Gase sebr nahe kommen, bat man p=a—b. Sollte nun die Wiirme, 

 der gewohnlichen Ansicbt gemiiss, stets nur als abstossende Kraft 

 wirken, so miisste in dieser Gleichungi = sein. Es lasst sich jedoch 

 aus dem Verhalten der Gase beweisen, dass die aus dem Warme- 

 zustande derselben resultirende Molecular-Anziehung eine Kraft von 

 merkwiirdig grosser Intensitat ist. 



