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Puschl. Uber die Kinwirkung von 



In einem undurchdringlichen Cylinder von einem Quadratmeter 

 Quersclinitt , oben durcli cinen beweglichen Kolben verschlossen, 

 bcfindetsichdie Gasmassel unter demDrucke von^Kilogrammen. Die 

 einander entgcgenwirkenden Warmekrafte , welche diesem Drucke 

 das Gleichgewicht halten, seien a und b, so ist ihr Unterschied 

 a — h=f, wahrend a -\-b die Gesammtsumme der aus dem Warme- 

 zustande resultirenden Bewegungskrafte vorstellt. Zu dieser Masse 

 trete in einem bestiramten Augenblicke die unendlich kleine Warme- 

 menge dw, so erleiden unmittelbar ancli die Krafte a und b unendlich 

 kleine Veranderungen da und db; es ist also d(a-\-b) die in dem- 

 selben Augenblicke eintretende Vermelirung der vorhandenen Kraft- 

 summe a-\-b, \mild(fi — b) der gleiehzeitige unendlich kleine Zuwachs 

 an Spannkraft, der dann als weitere Folge eine Fortschiebung des 

 ausseren Druckes veranlasst. 



Man lasse im nachsten Augenblicke nach der Erwiirraung um 

 dw die hctrachtete Masse, indem zu ihr gleichzeitig noch so viel 

 Warrne hinzutrete, dass die Menge der in ihr schon vorhandenen 

 Warme constant bleibe, sich so iange ausdehnen, bis ihre Spannkraft 

 wieder rnit dem Drucke p im Gleichgewichte steht, und es sei diese 

 Ausdehnung nach oben =dv, so ist die Wirkung der nun wahrend 

 der Ausdehnung liinzugetretenen und verhrauchten VVarmemenge 

 die Hebung von p Kilogrammen auf dv Meter, -a\so pdv Kilogramme 

 auf 1 Meter gelioben, folglich, werin A das mechanische Aquivalent 



der Warmeeinhcit bedeutet, 



f d v 



die Warmemenge, welche in Folge 



der Ausdehnung des Gases verschwunden ist. Cezeichnet man daher 

 die gesammfe unendlich kleine Warmemenge, die crfordert wurde, 

 um zuerst die hctrachtete Gasmasse um dw zu crwarmen und dann 



dieselbo um dv auszudehnen, nut dr, so ist dr — dw-\ — Fs 



dr ■ 



erhellt aus dem Gesagtcn, dass der Quotient — — das Verhiiltniss der 



dw 



specilischcn Wiirme des Gases bei constantem Druck zu der bei 

 constantem Volumen angibt; bezeichnen wir ihn mit k, so e'rgibt 



sich die Gleichung dw = . 



Sowie das Gas seine Ausdehnung um dv bewirkt hat, ist auch 

 die ausderErwarmungdesselbcn um dw hervorgegangencbewegende 

 Kraft d(a — b) verschwunden. Fassen wir also zusammen, dass einer- 

 seits das Hinzutreten der Wiirme dw zu demGase eine Vermelirung 



