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(2) 



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woraus 



Zenger. Theorie der AquatoriaHioussoU?. 



S = Tsin (i— $) tg a. and S = Tain (j3' — i) tg a! 



folgt. Da dcrselbe Strom gcbraucht wird, so rauss 



<3 a' sin (i — (3) 



Tsin(i — fi)ty ' « —Tgin{$' — i) tg a.' oder 



sein, setzt man diesen Quotienten 

 fy a' 



fc « 



duroh Auflbsung erhiilt man dann: 



'fir a SMI (p" — i) 



so ist c 



sin (i - (3) 



(f/ * ~ 



sin fj3' — i) ' 



c sin (3' -)- si» |3 



c . cos (3' + cos (3 

 Setzt man c sin j3'== |3„, c C08 /3' = $<,', so wird 



r j3o + p\ r j3o_ jk 



. . . /-p» +- p\ /-P°~"P^ 



(*/» — W(- 2 -J CO* ( 2 J 



C08 



rpY + p' 



Pf) ... ( ^) 



Differenzirt man die Gleichung 1) so ergibt sich: 



d i sin (a — a') cos ( a |- a') sin 2 (j3' - i) 

 da 2 sin. (|3' — j3) gj«* a cos 3 a' 



woraus ersichtlich wird , dass ein Fchler in der Ablesung des Ab- 

 lenkungswinkels den klcinsten Einfluss auf das Resultat ausiibt, wenn 

 a = «' und ,3' — i=Qmv&; da hier jcdocb das Quadrat des sm(/3' — i) 

 vorkommt, so ist nicht nothigden WinkeH — (3 und |3' — t gar zu klein 

 werden zu lassen, was bei dem wirklichen Beobachten Schwierig- 

 keiten machen konntc, indern der Ausdruck - — aucli fur srros- 



sere Unterschiede der Winkelwerthe noch klein gcnug ausfallt. Aus 

 den oben angefiihrten Griinden wird man ferner a = 4S° nehmen, urn 



das Maximum derVeranderlichkeitdes Ablenkungswinkels zu erreichen, 



d i 

 das zugleich den Ausdruck — 3) auf ein Minimum redueirt, indem 



da 



cos(«-|-a'} = C0890" werden wird. I)adurchwirdc = l,tq <x = tqcc'; 



& ■+■ -S 

 daher po = j3 ' und tgi — tg — - --, wodurch eine eigenoScalen- 



oder Kroisablesung von derNadel uberfliissig wird, indem man mittelst 

 eines Mikroskopes dennocb sehr genau den unverriickten Stand der 

 Nadel in den zwei Lagen derBoussole wird beobachten konnen. Man 

 wird dann mit einer einzigen Kreis- oder Scalentheilung zur genauen 



