PAR J. PLANA 335 
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Donc, en établissant l'équation —T,=0, il faudra concevoir que le 
second, et non le premier de ces deux facteurs de la force — T, est celui 
qui devient nul. Et comme, en nommant z l'angle formé par le rayon 
vecteur p et la direction de la force H,, l'on a T,= R,cos.z, il faut 
en conclure que la force R, est normale au rayon vecteur p pour tous 
les points de la surface déterminée par l'équation 7, =o. Les molécules 
auront donc une espèce de mouvement tangentiel sur cette surface (nommée 
limite), à moins qu'il ne soit détruit par une force étrangére. 
§ tI. 
L'équation différentielle des surfaces de niveau est telle que l'on a: 
(0) 5 388. eus D(X,.dx,+Y,.dy,+-Z,.dz,)=0 ; 
? 
où le facteur D tient lieu d'une fonction de x,, y, , z,, propre à repré- 
senter la densité de la couche. Faisons d'abord abstraction de la variabilité 
de cette densité en passant d'une couche à la suivante. En admettant, 
pour un moment, que le trinome X,.da,+Y,.dy,+Z,.dz, soit une 
différentielle exacte, nous aurons: 
Y 
(X; dx Y, dy + Z,. dz.) =const = 5 3 
pour l'équation finie de la surface de la couche correspondante à la densité D: 
C désignant une constante arbitraire. 
D'après les équations (1), Von a avant l'intégration: 
o Sa (x, dæ y, dy +2, d 2,) — ES (x.dx,+y.dy,) 
O obra iy d aras mac Jde (onini | 
A =) 
H \dx dy 
mui dq; dX a Ut o. dz, 
Maintenant si l'on intégre, en observant que x, y sont des quantités 
indépendantes de x, , y,, 2,, l'on aura: 
