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102 SPINTA DELLE TERRE, ECC. 
Resta finalmente a trovarsi il punto d'applicazione della spinta mas- 
sima R,, sulla parete spinta 4,4,. La distanza Z 
piano orizzontale passante pel punto 4, si ottiene applicando l'equa- 
di questo punto dal 
m 
zione (11), ponendo in essa $220, y — Y, , f=90°, e cangiando Z 
in Zm per cui risulta 
(OEC. i 
Riepilogando la risoluzione del proposto problema I, agevolmente 
si riconosce come essa riducasi ad assumere come dati l’altezza Y, della 
parete spinta, la tangente trigonometrica C dell'angolo che la superficie 
superiore del terrapieno fa coll'orizzonte, il peso II dell'unità di volume 
di terrapieno , il peso p distribuito sull'unità di proiezione orizzontale 
di detta superficie, gli angoli d'attrito ç e # ; ed a calcolare successi- 
vamente tang V, R,, Q,, Y,eZ 
noo 0565023 
Osservazione 1* — 
m mediante le trovate equazioni (18), 
el caso particolare in cui l'angolo 44,2’, 
avente C per sua tangente trigonometrica, è eguale all'angolo d'attrito o 
5 5 ? $ 5 1 
delle terre del terrapieno sopra se stesse, l'angolo W che determina il 
prisma di massima spinta vien dato da 
tang V = tang 9 
il qual risultato porta a conchiudere che la faccia inferiore del prisma 
di massima spinta si confonde col piano del natural declivio delle terre 
condotto dall’ orizzontale rappresentata nel punto 43, che la faccia 
inferiore del prisma di massima spinta é parallela alla sua faccia supe- 
riore, e che quindi questo prisma va considerato siccome un masso di 
terra il quale si estende ad uw’altezza indefinita. 
In quanto poi al valore di R,,, che per C=tango si presenta 
eV GE ; : 
‘sotto il simbolo -., in seguito a soppressione del fattore tang Y — tang 9 
m ‘ 1 
comune al numeratore ed al denominatore , diventa 
cos p I 
cos(p+9') tang (p-- 9!) tang Y- 1 
Rn=-Y.(IY+2p) 
I 
2 
a 
Osservazione 2° — Quando non esiste sovraccarico sulla superficie 
superiore del terrapieno, le equazioni che servono a determinare Y , 
Ra Oe a C 77 Gone quelle segnate coi numeri (18), (19), (20), 
