DI GIOVANNI CURIONI. 103 
‘a1) e (22) modificate col farvi p=o0. L'equazione (18), essendo indi- 
pendente da p, non cangia; l’equazione (19) diventa 
I va coso tang Y — tang 9 
o 
g 
2 * cos (p+9') tang (p+-9')tang'*y+|1- C tang (p+¢')| tangy- C" 
per rapporto alle equazioni (20) e (21) bisogna intendere che il valore 
di Rm che esse contengono sia quello ‘or ora trovato; e finalmente 
l'equazione (22) si riduce a 
i y 
iae c Laga 
Osservazione 3° - Se la superficie superiore del terrapieno diventa 
un piano orizzontale con sovraccarico uniformemente distribuito su esso, 
nelle equazioni (18), (19), (20) (21) e (22) che convengono pel caso in 
cui la detta superficie è un piano inclinato, bisogna porre C=0. Le 
equazioni (18) e (19) determinanti rispettivamente il prisma di massima 
spinta e la spinta massima diventano 
V tang 9 
{ 
I 
lang Y = tang 9 + —— 
5 8? 
/ "n 
COS « tang 9 + tan 
(24) ? 89 89? 
I cos tang Y — ia 
R,,2- Y, (Y, + 2p) pua nC medi mure fab 
| 2 cos (po) tang (o-f 9!) tang’ Y + tang Y 
le equazioni (20) e (21) non cangiano quando intendasi che il valore 
di R,, che entra in esse sia quello somministrato dall'equazione ultima 
trovata, ed il valore di Z,, non subisce cangiamento alcuno. 
Osservazione 4" — Se finalmente la superficie superiore del terrapieno 
è un piano orizzontale senza sovraccarico , il valore di tang W rimane 
quello dato dalla (24): quello di R 
si riduce a 
m * 
AR IST aces. tang Y — tang 9 
“ppi cos(p+p') tang(0-+9')tang* Y -+ tang Y 
i valori di Q,, e di V, risultano dalle equazioni (20) e (21) ponendo 
in esse il valore di R,, calcolato coll’ ultima equazione , ed il valore 
di Zm rimane quello dato dall'equazione (23). 
IL Trovare l intensità , le componenti orizzontale e verticale ed il 
punto d'applicazione della spinta prodotta contro la parete piana e ver- 
ticale di un ritegno da un terrapieno lungo orizzontalmente ľ unità e 
terminato superiormente da due facce piane non sovraccaricate. 
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