DI GIOVANNI CURIONI. 107 
C07, X,—(Y—Y)cotw , 
D=—(¥,—Y,) coty , ESS; 
EY, v=, , 
cos 9 tano = tang 9 
cos (p= 9!) i tang (ọ +9") tang? V + tang Y : 
La spinta H, vien data da 
Ra — I (2 Y, — Y.) Y, 
T 
cos 9 tang Y — tango 
cos(p+ 9') tang (p 9’) tang? W + tang Y ? 
e la distanza del suo punto d'applicazione dal piano orizzontale passante 
per 4, ammette il valore 
5 d£ 
ion E Ha - 
MI. Trovare l'intensità, le componenti orizzontale e verticale, ed il 
punto d'applicazione della spinta prodotta contro la parete piana e ver- 
ticale di un ritegno da un terrapieno lungo orizzontalmente l’unità, € 
terminato superiormente da una faccia piana orizzontale con sovracca- 
rico uniformemente distribuito, a partire da una data orizzontale con- 
tenuta in detta faccia, e parallela al piano della parete spinta. 
Due diversi casi si possono presentare nella risoluzione del proposto 
problema per rapporto alla posizione dell'intersezione della faccia infe- 
riore del prisma di massima spinta colla superficie superiore del terra- 
pieno, giacchè quest’ intersezione può cadere o sul tratto 4,4, che 
precede la lista sovraccaricata (fig. 6), oppure dove esiste il sovraccarico. 
Per decidere quale dei due casi realmente succede si incominci dall'am- 
mettere che si verifichi il primo; coll'equazione (24), si calcoli il valore 
di tang Y; mediante l'equazione (7), si deduca il valore di Xm, e quindi 
si paragoni colla distanza Aa; —X!. Se X, è minore o tutto al pià 
eguale ad X,', il problema da risolversi costituisce uno dei casi par- 
ticolari discussi al problema I, ossia quello di un terrapieno terminato 
superiormente da un piano orizzontale senza sovraccarico; se X,, è mag- 
giore di X/, è segno che l'intersezione della faccia inferiore del prisma 
di massima spinta colla superficie superiore del terrapieno cade sulla su- 
perficie sovraccaricata 4/4, ed ecco allora come si risolve il problema. 
Per essere verticale la parete spinta, per essere un triangolo la sezione 
Totam 
— 
