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PAR J. CAVALLI. 127 
7. NESTOR Soit (fig. 1) une coupe du massif choqué 
| suivant: 
à TT MN Vaxe du projectile, après le choc la base 
\ d'impact ; 
EM AB soit en CD, et désignant par X la pé- 
nétration totale MG et par x la péné- 
tration correspondante à la vitesse e du projectile pendant qu'il pénètre 
réduite de celle 9, qu'il avait au point d'impact M. Le tronc conique 
CDEF, sur lequel se résumera l'effet produit à l'intérieur du massif, 
aura sa base CD égale à mr*, r étant le rayon du projectile, et dési- 
gnant par zr le rayon de la base opposée EF jusqu'où l'on suppose 
que l'effet du choc ou le raccourcissement de ce tronc soit parvenu, 
la surface de cette base sera 77*r* On trouve la solution du probléme 
du raccourcissement de ce tronc au n° 31 de mon Mémoire sur la résis- 
tance des solides de 1863, et on a également ici, 
Fdz ba. ee i, 
Dr MATE ug. PC OFT acd 
x= 
où) remplaçant a par r, b par nr, ab par nr°, et L par A=MN, 
hauteur avant le choc de ce tronc, on a pour l'expression de la résis- 
tance F opposée pendant la pénétration du projectile 
pEr, : 
h 
Cette résistance F est ici la somme de la résistance à la compression 
avec celle à l'extension ou cisaillement (1), et ces deux parties auront 
la méme expression que la résistance d'un cylindre ayant pour base nnr? 
puisqu'elle est équivalente à celle du tronc, excepté que le module Æ 
d'élasticité peut étre différent: de sorte qu'en désignant par Q et par P 
les résistances sur l'unité superficielle respectivement à la compression 
et à l'extension du métal du massif et par j et i le raccourcissement 
et l'allongement de l'unité linéaire respective, on aura pour la com- 
Q 
À , 3 P , 
pression A = 7 et pour l'allongement E = a5 et enfin on obtiendra 
pour l'expression de F et pour l'équation différentielle du mouvement 
d'enfoncement les suivantes 
(1) L'expérience ayant appris que la résistance au cisaillement est égale à celle qu'oppose le 
méme prisme à l'extension. 
