128 SUPPLEMENT A LA THÉORIE DU CHOC DES PROJECTILES D'ARTILLERIE 
F=(î+ 1) pri l mdp = —Fdzx , 
i h 7 à 
ou m désigne la masse et p le poids du projectile cylindrique, D, son 
poids au mètre cube et Z, sa longueur. 
Étant v, la vitesse qu'avait ce projectile au commencement de la 
pénétration, en substituant, intégrant et observant pour la year adi 
de la constante qui est 9 =p, quand x=0, on parvient à à l'équation 
du mouvement de pénétration 
ba PATTES, 
J S i 
2. Or la vitesse du projectile peut s'épuiser dans la pénétration du 
(AS —e( 5 
massif, ou le percer de part en part: dans le premier de ces deux cas 
élant p=0 et x-—X-—jh on a (1) 
a E pa vr 4D, 
s(Q+Pl)janr perf) lanp |w, +W (1) | sa 
D'oà l'on voit que la force vive du projectile est égale au produit 
de la résistance moyenne opposée à sa pénétration par la pénétration 
même, ou qu'elle est égale à la force vive d'impulsion du cylindre 
résistant, équivalent au cône tronqué susdit refoulé par le choc, résultat 
de soi-même évident. 
La quantité 5 désigne la profondeur dans le massif, ou l'épaisseur 
d'une plaque également inébranlable, jusqu'oà est parvenu l'effet de la 
percussion, et tandis que la rupture compléte n'a lieu que pour la seule 
pénétration X au moins, pour le reste l'effet est décroissant et nul au 
bout de À, qui conséquemment représente aussi la limite d'épaisseur 
A 
nécessaire à arréter le projectile, au delà duquel commencerait la 
(1) Les susdits modules d'élasticité en fonction des vitesses d'impulsion /7 de compression et 
^ 2 z : 
W d'extension à la rupture étant respectivement égaux f= 229 Le tet) >on déduit 
o s 1 TWD 
Qj=W2-, Pi= W2 2 ainsi que l’on a pu en faire is substitution. 
J g 
