132 SUPPLEMENT A LA THÉORIE DU CHOC DES PROJECTILES D'ARTILLERIE 
tandis que sa valeur ne restera pas la méme qu'elle était pour le cas 
précédent, mais elle restera comprise entre les deux. Dans les deux 
cas il est aussi évident, que le projectile conservera encore une vitesse y, 
après la pénétration X du cas précédent, pénétration que l’on peut 
remplacer par jh , et alors les formules qu'on a obtenues se réduiront 
aux suivantes , 
pre» p(r^— u) 
g (+22) nr 
h= A e pai Prin) 
xc a voe TL 
s(Q-- PL) jon: |w, +W = LLL L 
et lorsque sera Q= P et j —i, elles se réduiront à ces autres 
ye — vi) DEPE I, a POSA) s 
SIINO 2gQjnnr'" 2rnr DW: 
Or il reste à déterminer quelle vitesse au moins doit posséder le 
projectile afin de percer nettement la plaque par un trou cylindrique. 
Une plaque quelconque , qui serait choquée par un projectile d'une 
matiére plus résistante avec une vitesse suffisamment supérieure à celle 
d'impulsion , que son métal méme peut supporter à l'extension ou au 
cisaillement et à la compression à la limite de rupture élastique et ductile 
ensemble, qu'on a ici désignée par W, serait d'abord pénétrée et en- 
foncée jusqu'à ce que cette vitesse du projectile choquant e, fût réduite à 
une vitesse toujours supérieure à celle de ladite limite même W; mais à ce 
point d'enfoncement ci-devant désigné par X, étant h l'épaisseur de la 
plaque massive, afin d'en détacher la partie entamée, il faudra au moins 
que la vitesse 9, restante au projectile soit égale à la W susdite: alors 
de ce point la plaque commencera à étre percée, moins ou plus net- 
tement, suivant que la vitesse restante 9, surpassera la W. On aura 
donc la limite de la vitesse inférieure qu'il faut au projectile pour que 
la plaque soit nettement percée, en mettant dans l'expression de v la 
plus générale au lieu de la vitesse restante vı la W que peut supporter 
le métal méme de la plaque, et on en tirera l'expression cherchée de v, 
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