DI G. CAVALLI. 255 
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i xi 6", 471 Soto a 
ed i valori di u= 13^, 448 poco meno dei e ed H= 6816"? Invero 
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: i ; s 105. At 
valori esagerati, e tanto più ove si prendano le velocità u = 36^. a 
già innanzi prese, ugualmente sotto la stessa pressione k, con ciò sgor- 
gherebbe l’acqua quando libera affatto ne fosse l'uscita dal tubo istesso 
5276 
13370 rispet- 
tivamente 4 e 3 volte maggiori delle precedentemente ioral. e le 
colla maggiore delle due; risultando allora le altezze H= 
is 
: 0, 0951 sane ; 
grossezze analoghe delle pareti del tubo e) ’ 9 per il limite di 
0, 4160 
UR 0, 00844 DOSE, o 
stabilità ed e=? ^ 44 soltanto per il limite di rottura, grossezze 
0, 09750 
queste già in proporzione del raggio r= 0", 15 troppo grandi, per cui 
non potrebbe più sussistere la prefata uguaglianza PezzqHr, ammes- 
e op e. 2 A f 
sibile fintantochè - resta nei limiti di una piccola frazione, l'eccedenza 
5 
delle grossezze non bastando ad impedire che la rottura avvenga all'in- 
terno, e si protragga successivamente all’ esterno, anzichè opporre a un 
tempo una somma di resistenza sufficiente. Nel caso fossero le grossezze 
dei tubi una parte considerevole del loro diametro, da ben altra legge 
occorrerebbe desumerle, essendo allora il rapporto del raggio esterno 
a quello interno agente alla base dei logaritmi neperiani elevata alla 
potenza, un mezzo più il rapporto dell’allungamento col raccorciamento 
proporzionale del metallo del tubo (vedi la nostra Memoria del 1867, 
$ 42). à 
