6 THÉORIE DES MOUVEMENTS DIURNE, ANNUEL 
moments À et B sont relatifs au sphéroïde terrestre tout entier. Elle peut 
ne pas létre, au contraire, si ces moments se rapportent à l'écorce solide 
seule, et si celle-ci est assez mince. 
Mais les équations (1) sont tout aussi bien applicables au mouvement de 
cette écorce qu'à celui du globe entier. 
Considérons à part le mouvement de l’écorce solide et celui du noyau 
fluide. 
L’axe de la première pourra être soumis à une nutation diurne, qui le 
fera osciller autour de laxe du second, dont la nutation diurne pourra être 
considérée comme insensible. 
Comme les oscillations du premier de ces axes seront excessivement petites, 
et comme de plus, le moment d'inertie de l'écorce, supposée assez mince, 
sera notablement plus faible que celui du noyau fluide, l'axe du mouvement 
de rotation résultant de celui de l'écorce et de celui du noyau, ou l'axe de 
rotation du globe tout entier, pourra être regardé comme soustrait à 
l'influence de la nutation diurne. 
En d’autres termes, la vitesse n autour de laxe de rotation sera la même 
pour l'écorce que pour la Terre tout entière. 
Or pour celle-ci, les équations (1) donnent dn = 0, à cause de l'excessive 
petitesse du rapport $ (*). 
Nous pouvons donc admettre que n est une constante dans ces mêmes 
équations, appliquées au mouvement de l'écorce solide. 
À. Nous aurons d’abord à substituer, dans ces équations, aux quantités 
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ere. et q= — 5 — —, 
n D3 n D 
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leurs expressions en coordonnées sphériques. 
(*) Si la vitesse de rotation de la Terre n’est pas absolument constante, il résulte du 
moins des recherches de Laplace et de Poisson, que ses variations sont absolument insen- 
sibles. [Méc. cél., livre V, n° 8, et Mém. sur le mouvement de la Terre autour de son centre 
de gravité (Mém. be L'Institut, t. VIL, pp. 289-240.) 
