28 THÉORIE DES MOUVEMENTS DIURNE, ANNUEL 
Intégrons comme au n° 27, en posant 
oi 1. Res, 
voir (4), (44) et (30), il viendra : 
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| cos? — 
9 
AG COS © Sin 2», . 2 j sin (1 — M) t 
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— — 1 — 2m, + — 
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2 i sin (1 + m,)t 
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a 1 + m 
4 + 2m + — 
(55) 
2 (>) 
cos’ — ; 
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— SN @ a LL + aaa D O 9) -—— 
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— — — 2m, + — 
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sin? = in (4 jr 
: sin (1 + m, 
| — —— — ont pn) — 2 ; 
a 1+ m 
1 + 2m, += 
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ou, si nous faisons, pour simplifier, 
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cos? — sin*— 
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56) ————© 0,  ——————— — 5; ;: 
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1 — Im + — 1 + Im, +- 
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| AG coswsin2?,, , ; sin(14—m,)t i sin(4 + ma)t 
| = — "sin {0 SINUO npm) ——"— Sin (Onton) meee 
K, ab 1—m À + m 
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(57) .. Aÿ COSCOS2», , : o sin(1—m,)t NO e mo)l 
— SIN e — — —————— 5sIn {+ CcoO mM Op) #5) COSO o m) aa 
K, ab ; (On) 1 — ma Sn A JT 
AB 
20. Quant à la Lune, nous regarderons comme constante l’inclinaison de 
son orbite sur l'écliptique, et nous nous arrêterons à la première puissance 
