ET SÉCULAIRE DE L'AXE DU MONDE. 55 
sin (À — mə)t 
Aœ A fi i i : 
T = tg ò\ —— cos osin (29, + æ) sin t + 6 sin (Om — 2pm — a) 
| i ab 1 — m, 
| | AB sin (1 — m;)t 
| + fei sin (2C, — 25, — x) RE 
1 — m 
sin (1 + m)t ak à sin (1 + mt 
| — s sin (2O, + 2pm — à) anil iaaah — fs sin (2C, + Dgn — a) A s 
u8 1 +m '” 1+ 
) fi | cos w sin 62 cos (29, + æ) — cos 2w cos G sin (2p, + «) 
Ca md 16 | yapm F 
; ab\ . 
1 — — | sino 
AB 
; ; sin (1— m;)t BER sin (1 +m;)t 
sh Co sin (2C, Et 29m was Q dE x) ( a == S SIN (20, + Ion —62— 4) r ») 
| i — m, 1 + m 
| iý 
+ COS à — 
Kı 
. . A E, 
Dans ce dernier terme, il faudra remplacer at par sa valeur précédente. 
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27. La périodicité que nous avons constatée précédemment dans la 
Nutation diurne, article 13, se retrouve dans ces dernières formules. On en 
déduirait également avec facilité les conséquences trouvées à l’article 10, 
quant à l'influence de l'ascension droite sur les variations diurnes des coor- 
données des astres; nous ne reviendrons donc pas sur ces points. 
Afin de pouvoir discuter plus aisément les formules (47) et (48), au point 
de vue de l'influence exercée par la position du Soleil et de la Lune sur la 
Mutation diurne, il sera nécessaire d'y introduire quelques simplifications, 
qui en altéreront un peu, il est vrai, l'exactitude, mais offriront le grand 
àVantage de donner à ces formules une expression excessivement simple, et 
três propre, par cela même, à une vérification expérimentale. 
Dans ce but, nous négligerons A m, et m, vis-à-vis de l'unité; nous ne 
considérerons que l'effet maximum, répondant à { = 3; et comme, en prenant 
l'origine du temps à 0" sidérale du premier méridien, nous avons 2, = 4, 
x viendra, pour le maximum, en faisant abstraction, pour le moment, de 
linclinaison de l'orbite lunaire à l'écliptique : 
E a oean i p aa a 
ET (1 + f) coso sin x — (c, + sı) sin (2O — x) — f(c; + 81) sin (2C — x). 
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i 
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