56 THÉORIE DES MOUVEMENTS DIURNE, ANNUEL 
Aa 
= == tg ô f (1 + f) cos o cos a — (6; + 8,) cos (2O — a) :— f (c; +- s1) cos (2C — a) } 
(50) à goka 
f (ci + sı) sin 20 + f(c; + si) sin 2C }. 
Sin w 
On voit, par ces formules, que la plus grande nutation diurne se pré- 
sentera : À 
1° En déclinaison : lorsque les longitudes du Soleil et de la Lune seront 
de 45° (ou 225°) ou bien de 135° (ou 245°) supérieures à l'ascension droite 
de l'étoile, et surtout, dans le premier cas, pour les étoiles dont l'ascension 
droite approche de 6", dans le second, pour celles qui sont situées vers 18". 
2° En ascension droite, au contraire : 
a) Si la déclinaison de l'étoile est assez forte, lorsque les longitudes du 
Soleil et de la Lune seront égales à l'ascension droite de l'étoile (+- 0° ou 
+ 180°), ou lorsqu'elles en différeront de 90°, et surtout, dans le premier 
cas, pour les étoiles dont l'ascension droite approche de 12", dans le second, 
pour celles qui sont situées vers 0"; 
b) Si la déclinaison de l'étoile est très faible, lorsque les longitudes du 
Soleil et de la Lune seront de 45°, et surtout encore pour les étoiles situées 
vers 0" ou vers 12"; 
c) Si la déclinaison de l'étoile est moyenne, la discussion de la formule 
ne pourra pas conduire à un résultat assez général et assez simple. Le 
lecteur trouvera aisément ce résultat pour une étoile donnée. 
28. L'influence du nœud de la Lune, que nous avons négligée dans cette 
discussion, ne modifiera qu'assez faiblement les conclusions qui précèdent. 
Dans la nulation diurne en déclinaison, cette influence sera exprimée, 
pour {—+, par 
cos © sin Ç} cos « — cos 2o cos Q sin « 
— (di + 8) Sin (2C — (0 — 0), 
SIno 
(4) . fil 
dont le dernier terme a le même signe que le terme correspondant, indépen- 
dant de č, en sin (2C — a). 
