ET SÉCULAIRE DE L'AXE DU MONDE. 37 
Comme il est égal à (1 + 3 cos Q) sin (2C — «) — i sin Q cos (2C— a), 
il s'ensuit qu'aux époques où la Lune exercera sa plus grande influence 
en déclinaison, celle-ci sera la plus forte lorsque la longitude du nœud sera 
nulle, 
L'expression complète de A9 sera alors, pour ¿ = Z (49) et (51): 
(59) So — Í (1 + f) cos œ + if cos 2w } sin æ — (c, + sı) sin (20 — a) 
a x 
— fai + si + i (c3 + 55) | sin (2C — a), 
EXpression dont tous les termes s'ajoutent pour les époques qui ne s’éloignent 
J S 
pas fort du maximum, auquel correspondent, nous venons de le voir, 
OM, a Ca ae 
5 
En ascension droite, l'influence du nœud est exprimée, pour t =>}, par : 
fifi JE sin æ + cos 2w cos Q cos æ 
iltso|? 
$ + (c + 82) cos (2C — Q — | 
(55) Sin o i 
COS & 
ee 
[cot w sin Ç2 — (cz + s) sin (2C — 62)] , 
Sin w 
et l’on voit qu'à l’époque où la Lune exerce sa plus grande action en 
ascension droite, c’est encore quand la longitude du nœud sera nulle que 
cette influence sera le plus sensible. 
L'expression complète de A« sera alors, pour t= Z, (80) et (53) : 
Aœ 
ETA 
La + f)coso+ if E ] cosa+(c,+8,)c08(20—x)+-f [arts eo Cf 
(©) 
(54) 
COS & 
+—— | (a s)sin 20 + fe + si + i (c, + &) | sin 2C}. 
SIn w $ 
29. La discussion précédente suffit pour mettre en lumière deux points 
res importants relativement à la détermination de la position absolue des 
