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 Si dailleurs on suppose les equations aux differences partielles des mou- 

 vements infiniment petits reduites a des equations homogenes , on 



fai^ ^ = 'f, 



j, f designant deux constantes reelles qui dependront de la nature du 

 premier milieu , et par suite , la premiere des formules (2) ou (3) donnera 



^=,(i + f)k-. 



)n considere nn mouvement simple dans lequel le second et le 

 plan invariables soient paralleles a l'axe des z, les plans des 

 ondes seront eux-memes paralleles a cet axe; et, comme on aura 



(7) «- = <>, 



on tirera de la seconde des formules (2) * 



(8) wA -+- vB = o, 

 ou de la seconde des formules (3) 



/ x A B r 



(9) 17=7' C = °' 



» Concevons maintenant que Ton fasse tomber sur la surface de sepa- 

 ration des deux milieux un mouvement simple, durable ou persistant, et 

 qui se propage dans le premier milieu, sans s'affaiblir. On aura, pour ce 

 mouvement simple , 



(10) .rroyC, p = iV^I, w = wV^, gs ='B\£=l, 



v , ▼, w, s designant des quantites reelles, qui pourront etre censees po- 

 sitives, si les ondes mcidentes s'approchent de la surface de separation des 

 deux milieux; et Ton pourra prendre encore 



la valeur de k etant 

 2 J k = v^-hv' + w*. 



