UX + vj + WS = O. 



Corame d'ailleurs la seconde des formules (16) ou (17), jointe aux equa- 

 tions (10) et (18), donnera ou 



u? + vi + w^ = o, ug + y» 4- wj = o, 

 ou 



il est clair que les vibrations moleculaires seront ou transversaies, cVst-a- 

 dire comprises dans les plans des ondes, ou longiludinales, c'est-a-dire 

 perpendiculaires a ces memes plans. Enfinde la premiere des formules (16) 

 ou (17), jointe aux equations (14) et aux formules 



s — s v y — i\ k = k V— ^~, H = r = 7, 



on conclura que le carre de la vitesse de propagation CI 

 brations transversaies , 



{20} il- = L S { = D,[(cosAr- s ±± r + j Av) t(r) ] } , 

 et pour les vibrations longittidinales, 



(»0 



: S [? D '[(* ^- -osAr-ArsinAr + iA^) .'(,)] j 

 ; s[ ro (cosAr-^') f ^]; 



» Les valeurs de £1 fournies par les equations (20), (21), sont precis* 

 ment les deux vitesses relatives aux deux especes d'ondes planes qui pei 

 vent etre propagees par un milieu isotrope. Si Ton developpe en series I 

 seconds membresdeces equations, on trouvera, pour les vibrations tram 

 versa les , 



(22la " = 5T^3 S {" D '^ f «]}-^,^4- 5 s{=D r ^tv r .||4-... 



