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parallèles GĦ, KI. Concevons théoriquement que toute l’onde sphérique 
soit remplacée par un écran qui la supprime, sauf dans l’étendue du rec- 
tangle GHIK où elle reste active. Appelons À la longueur d’ondulation, 
a + b la distance AM, do l'élément infiniment petit de l'onde en un point 
P du rectangle, w sa distance PM au point d'observation, 6 langle du 
rayon AP avec l'axe AM. L’amplitude de la vibration que l’élément do 
envoie au point M est proportionnelle à dw, en raison inverse de la dis- 
tance a au centre d'ébranlement et de la distance u au point d'arrivée; 
d z j Fer SES TRS T 
elle est donc =, en négligeant d’abord l’affaiblissement dû à l'obliquité de 
au 
la direction PM sur l'élément dw. Le retard de cette vibration, par rapport à 
un rayon direct AM, est w — b, sa phase est donc = (u — b); on aura 
donc, en posant 
de 2r dw . 3x 
Az 2,—cos—(u—b), B— sin (u —b), 
pour l'intensité I de la lumière diffractée en M 
I = A? + B?, 
Or, si l'on intègre d’abord sur un même parallele où u est constant, on a 
X do = adé.pasiné = pa singde. 
Mais le triangle APM donne 
u’ = (a +b? +a — 2a(a+b)cosé, udu=a (a + b) sing dé; 
d'où 
et en appelant w, et u, les valeurs de u qui répondent à GH et à IK, il 
viendra 
di p Tao, 2n E u au, i on 
A= | cos — (u — b) du, B= | sin — (u — b) du, 
Ba X? ÉTÉ Lai 
| (atbp Sın 3 (X2 — 4), 
et si l’on admet que les distances z, et u, différent d’un nombre impair À 
de demi-longueurs d’onde, 
12 p’ 
I= i 
