( 357 ) 
volumes et par les inverses des binômes de dilatation; ce qui donne, après 
réductions , 
dp dx À a dx dO 
(3) 5 pipa. + dv di. 
» Enfin, toujours pendant le même temps, la perte de demi-force vive 
éprouvée par la tranche est égale au travail obtenu en multipliant la diffé- 
rence de pression Pdp ou 10333 dp par le chemin parcouru vdt, en pré- 
sence duquel disparait l'accroissement dødt de dx. On a donc encore la 
relation 
3 pe dx dv 
Pod dt = ICE 
» En combinant les équations qui précèdent, on en tire sans peine plu- 
sieurs formules utiles, faisant connaître trois des quantités p, 0,0, V, en 
fonction de la quatrième. La formule connue 
(5) v= y ETE = 332,4 Vi Fab 
en fait partie; mais 1 + «0 et V sont légèrement variables d’un bout à l'autre 
d'üne onde, de sorte que son sens n’est pas tout à fait celui qu’on y attache. 
Si, en un point particulier, à une extrémité de l’onde par exemple, 8, désigne 
la valeur que prend 9, on a 
(6) Vo = 332,4 V1 + a, 
et le sens de la formule ordinaire se trouve précisé. Si on désigne par pos 
Vo les valeurs particulières que prennent p et y au même point, on trouve 
encore les équations 
(7) V Vue 
p Po 
kad 
1 
(8) FL (2) 
Ve Po 
Fa font voir comment les variations de la vitesse de propagation dépendent 
e la vitesse des molécules ou de la pression. La seconde donne souvent 
assez d'approximation, lorsqu'on la remplace par 
(9) dur RA ant « À 
à À A4 D 
On: : dis rat 
PSE de suite les conséquences qui résultent des variations de V, pour 
a hd . = > $ . 
au 'minution d'intensité du son à mesure que la distance augmente, et 
sst pour le défaut de symétrie des ondes. 
