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quoi elle existerait de l’autre côté, et, avant de l’introduire, chercher si des 
vibrations transversales ne peuvent pas se propager derrière une fente 
sans cesser d’être transversales, c’est-à-dire sans qu'il y ait contraction ou 
dilatation de l’éther. 
» Je représenterai par u, v, w les composantes suivant les trois axes du 
déplacement d’un point de l’éther dont les coordonnées sont x,y,z. La 
fente sera prise dans le plan des xz, et les coordonnées d’un point de la 
fente seront désignées par a, b; r désignera la distance du point (a, b) de la 
fente au point (x, y, Z). 
» Les équations auxquelles doivent satisfaire u, v, w pour que les vibra- 
tions soient transversales sont, en représentant par A°u la quantité 
du d'u du 
et de T 2 ? 
på’ u= a dv = PT pAw= p TE, 
p étant la densité de l’éther, y. un coefficient constant, tel que la vitesse V de 
propagation soit égale à V à 
» De plus, AaS LT oit être nul, s’il n’y a ni dilatation ni con- 
dx dy dz 
traction. 
» Si, de plus, nous supposons la fente dans le plan de l’onde, et les vibra- 
tions parallèles à laxe des x, il faudra que w et v s’annulent pour tous les 
points du plan y = o, et que la valeur u s’annule partout en dehors de la 
fente, et se réduise à l’intérieur de cette fente à une fonction périodique du 
temps. On satisfait à ces conditions en posant 
dosin ESL IN S 2 2 ps 
wisk (z —a)y r=(x— a} +y’ + (2z— b); 
r (zb) 
d a 2n 
W= — sin (1 —;  (z—aj(z—b) 
r J't+(z—6) 
dc est l'élément superficiel de la fente ou dadb, et le signe f s'étend à 
toute la fente (1 = V71). 
» Dans le cas particulier où la fente est rectangulaire, si on prend pour 
199% 
