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origine le centre de ce rectangle, et des axes parallèles à ces côtés, les va- 
leurs de u, v et w prises pour un point dont le z est nul deviennent 
(1) ur = amiee 
Ta t r 
(2) T cn se 1 2r (z—a)y 
V = — à y? +b? 4 
F t r 
A dosin (£—2) 27 Fer Le 
iiaea P y?’ + b? me z 
» Si, la fente étant rectangulaire, les vibrations avaient été primiti- 
vement dirigées suivant l’axe des z, les valeurs de x, v, w auraient été 
et TE 
== =: |: do =o our 3 = 0 
(x =a + y? (P h 
sin (£ e) 
-— -|27 
5 a 
en drean T = 0, 
r (z —a} +y? 
(3) w= + fdosin (1—7) a7, 
résultat qu’on prévoyait d'avance. 
» Donc, dans le plan horizontal qui divise la fente en deux parties égales 
(ce qui est vrai d’une fente rectangulaire l'est aussi de toute fente symé- 
trique par rapport à ce plan), les vibrations sont : 1° dans le cas où la vibra- 
tion est parallèle à ce plan horizontal, données par les formules (1) et (2), 
et 2° dans le cas où la vibration est normale à ce plan, données par la for- 
mule (3). 
» Si l’on suppose dans la lumière incidente les vibrations inclinées à 45 de- 
grés, les formules (1), (2) et (3) réunies donneront les vibrations en un 
point quelconque du plan de diffraction. L'égalité des valeurs (1) et (3) 
montre que ces vibrations s’obtiendront en composant une vibration à 
45 degrés parallèle à la vibration initiale avec une vibration parallèle à 
laxe des y, mais dont la phase ne sera pas en général celle de la première 
vibration. Cette composition doit donc donner une vibration elliptique. Le 
plan de l’ellipse sera parallèle à la vibration initiale et à l'axe des J. On ne 
peut donc plus chercher un plan de polarisation, mais on peut chercher si 
le plan passant par le grand axe de l'ellipse et le rayon se rapproche ou 
s'éloigne du plan de diffraction. 
