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qu'ils sont plus voisins de l’origine, et que a et b sont plus petits; en ne 
considérant que ces éléments on aura une valeur approchée de v; or, dans 
TY ; 
, . ` T ` T A 
ce cas, -y se réduit à =- On peut dès lors prendre v = u7» ce qui 
donne pour l’ensemble de u et de ¢ une vibration rectiligne, normale au 
rayon qui joint (x, y) à l’origine, et dont l'intensité est à l'intensité des vi- 
Vety 
brations x seules comme > 9 étant l'angle du rayon diffracté 
avec la normale à la fente. 
» Par suite, en conservant toujours la même approximation, la vibration 
aprés la diffraction sera normale au rayon diffracté ; et si elle fait avant la 
diffraction un angle g avec l’axe des z, elle fera après la diffraction un angle £ 
tang « 
cos 6 ? 
» Donc la vibration s'éloigne de la normale au plan de diffraction, et l’on 
peut dire que les expériences de M. Holtzmann, avec leurs perturbations, 
sont une confirmation de l'hypothèse de Fresnel. » 
donné par la relation tang 8 — 
plus grand que g. 
PHYSIQUE. — Masse électrique des conducteurs ; par M. H. Manré-Davy. 
(Neuvième Mémoire sur la théorie mécanique de l’électricité. Extrait 
par l’auteur.) 
(Renvoi à la Commission précédemment nommée.) 
« La théorie dont j'ai donné une première ébauche dans les deux pre- 
miers fascicules de mes Mémoires me conduit aux formules suivantes : 
i sG 6 à 
(1) z= 
AAT TR ES TEST E 
dans lesquelles : 
» i est l'intensité du courant; 
.», k un coefficient dépendant de l’unité adoptée dans la mesure de i; 
» 6 un coefficient constant égal à 20000; 
» [la longueur d’un conducteur hypothétique équivalent au circuit com- 
plexe de la pile; 3 
» $ la section du conducteur ; 
» p la masse qui dans l'unité de volume du conducteur hypothétique 
participe au mouvement électrique, ou ce que je nomme masse électrique 
de l’unité de volume du conducteur; 
» q la quantité de chaleur que le courant d'intensité i dépose par seconde 
dans l'unité de longueur du conducteur; AE 
