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elle permettrait de relier des faits qui échappent entièrement aux deux 
autres, et d'entrer assez avant dans la constitution moléculaire des corps. 
» Le mouvement d'un élément vibrant , décomposé suivant trois axes 
rectangulaires, peut être exprimé, pour l’un quelconque des axes, celui 
des par exemple, par la différentielle 
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dans laquelle a est une fonction simple de l’élasticité de l’éther, + la durée 
d'une vibration simple et ce que J'appellerai l'accélération initiale due à 
la force motrice initiale py. 
» Dans une enceinte dont tous les points sont à la même température et 
en dehors de tout mouvement électrique, j’admets que wy est la même sur 
les trois axes; j’admets de plus que, pour des éléments de même volume 
égal à l'unité, uy est la même pour tous les éléments de l'enceinte. Je pose 
Ly = 6. 
» Pour 1 atome de masse p,, de volume £,, j'aurai, par suite, p,y, — 06, 
pour la force d'impulsion primitive, et y 0? s pour la force vive de 
l’atome. Le rapport < est constant pour les corps simples dans la limite où 
la capacité calorifique de leur atome est constante elle-même. 
» J’'admets encore que les atomes d’un corps simple ont des dimensions 
très-petites par rapport à la longueur d'onde de la vibration la plus rapide 
dont nous puissions disposer, en sorte que deux points différents de l'atome 
ne puissent jamais être en discordance. Mais on concevrait qu’un mouve- 
ment vibratoire füt assez rapide pour amener cette discordance et scinder 
l'atome. C’est ainsi qu'à l'origine des choses la température peut avoir été 
telle, que tousles atomes aient été réduits en leurs éléments communs, CEUX 
de l’éther. 
» Cela posé, si nous prenons 2 atomes de masses W et p,, de volumes £, 
et £, de tewpératures égales à 8 et dont les accélérations initiales soient y: 
et 72; puis, si nous supposons que ces deux éléments se combinent en un 
seul de masse u; = u, + w, de volume &,, d'accélération initiale 7, Cet 
élément étant ramené à la même température 0, nous aurons ya yi — Gé, 
[t212 = 0, by, = cz. Nous en déduirons : pour la formule d'impulsion 
initiale rendue disponible, 
fi = Ole, + e —e); 
