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affecte la deuxième barre sur une certaine longueur à l'instant t = n car 
elle engendre par détente, immédiatement après, une vitesse en arrière 
Lee, qui, retranchée de la vitesse en avant ne 
l'endroit de la jonction avec la première barre, ce qui fait qu'elles marchent 
$ 
, réduit celle-ci à V, à 
ê r . CA . . 2a . 
jūuxtaposees jusqu à un deuxième instant t= Pee Mais, et c’est ce que 
M. Poisson n’a pas aperçu, si elles restaient unies ensuite, leurs compres- 
sions seraient négatives, et elle exerceraient l’une sur l’autre une traction; 
or cela est impossible, puisqu'elles sont sans adhérence et ne peuvent que 
se pousser. Les deux barres se quitteront donc alors, et leur choc, qui était 
bien terminé dès l'instant t = H. comme l’a dit M. Cauchy, puisqu'elles sont 
ensüite sans action l’une sur l’autre, a son effet définitif d’éloignement 
mutuel à l'instant 4 = ns. 
r 
» La figure ci-dessous peint complétement l'état des barres avant, pen- 
dant et après leur choc, car elle donne les traces que laisseraient dans 
l'espace leurs divers points si une vitesse transversale commune # était 
composée à chaque instant avec leurs vitesses longitudinales individuelles. 
re k de 
D 
Ai 1 — 
rs ra 
ee a a A 0 1 | 
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| hasal ba bania | TEE E E EST 
É É, 7 24 uz +a 2 +2 249 a+ 203 1 349 di +349 4#üa 244 +409 ER 
F S3 
1] 
7 r ; kt=2u1+ 243 
t à f = 
» oa,, a,a sont les deux barres un peu avant leur choc; OA,, A, À figu 
rent leurs situations quand élles se rencontrent si leurs vitesses d'arrivée V;, 
V, sont les produits de celle 4 de propagation du son par les tangentes des 
