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mules nouvelles (3); la seconde peut en être déduite par le principe 
M, U, + MU, = M, V, + M, V.. 
< . \ . 24 e` 
» Mais, bien qu’à l'instant { = ~-~; où la détente de la première barre 
mk Vi —V 
EE: i 2) que 
mi, + M: #3: 
possède la deuxième barre au point de leur jonction, leur séparation n'aura 
pas toujours lieu alors, car celle-ci a au même endroit une compression 
dont la détente réduira sa vitesse à V,. En général si, à cet endroit et à un 
instant quelconque, V', et V', sont les vitesses des deux barres, et J, J', leurs 
compressions, la condition pour qu’elles se quittent est . 
s'achève, sa vitesse (3) U, soit plus petite que celle V, + 
(4) Va — kJa > Vit kT, 
et non pas simplement V, > V',, comme paraissait le penser Cauchy, ou à 
la fois V’, > V’, , J, =0, J’, = 0, comme l’exigeait Poisson. Il en résulte, pour 
2 22 1 ? ? 
> ÈS : ii 24 ; ; EER 
qu’il y ait séparation à l'instant 2 — F que V, doit excéder la premiere 
i 
expression (3), d’où 
(5) m, 4, > m, k, 
» Lorsque cette condition ne sera pas satisfaite, ce qui arrivera par 
exemple quand, les deux barres étant de même matière, la plus longue sera 
la plus mince, les barres continueront à agir l’une sur l’autre jusqu'à l'instant 
Elles se sépareront à ce dernier instant; et si n représente le nombre entier 
: a 3 a 5 a ne a 
de fois que — contient z» en sorte qu'on aitn << (n +1 r.et que le 
k I 1 2 t 
son ait aussi parcouru 7 fois, aller et retour, la premiere barre en se réflé- 
chissant à son extrémité non heurtée et se réfractant autant de fois dans la 
Mik, 
deuxième, et si l’on fait — r, on trouve, pour les vitesses des centres 
m, $, 
de gravité des deux barres, 
u =y E hir anra) V — V,), 
(6) (1+7r) M, 
M, 
U, = V, + M CV: "+ D). 
» Et ces vitesses seront définitives, car upe discussion délicate m’a pronve 
