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ment leurs molécules à l’instant £ = o où elles se rencontrent, ce qui exige 
. que 
(3) V, T y à pe Q. 
Soient encore v, et 7,, V, et 7, les vitesses et compressions prises plus tard 
par leurs parties, U, et U, les vitesses de leurs centres de gravité, m, et m, 
leurs masses par unité de longueur, et enfin #,, k, les vitesses avec lesquelles 
les compressions et dilatations se propagent dans leurs matières. Faisons 
aussi 
2k 
où rer 
et supposons 
(5) PER 
, . ERa , a ; . . r 
» Au bout d’un temps £ égal ou inférieur à +; les parties comprimées 
1 
dans les deux barres auront une nouvelle vitesse uniforme, la même pour 
toutes deux puisqu'elles ont un point commun. Soit u cette vitesse. Elle a 
remplacé V,, V, sur des parties #,£, kąt dont les masses sont entre elles 
comme 1 est àr. On a donc, pour la conservation des quantités de mou- 
vement, (1 +- r)u = V, + r Va, d'où 
V,+rV, 
HN ARTE 
+. 
(6) UV, =%Vi — = V, + — 
On doit avoir aussi pour ces parties, en vertu de RACE a) o= + 4j, 
qui donne en général les vitesses dues à des compressions, u = V,—k,j,, 
u= V, + k:j:, d’où 
` Vins Vi — V; . A apa A 24e À M 
(7) FREE PAS TR ER HFAA 
qu’on obtiendrait également en divisant par les longueurs comprimées KE, 
k, t les différences des cheminements de leurs extrémités. 
2 
» Au bout du temps { = zi la barre a,, ainsi comprimée jusqu’à son 
extrémité libre, se dilate, ce hi ajoute à sa vitesse lt, topipnrs en vertu 
de (1), une vitesse de détente — kj, = — (V; — u), en sorte qu'on a d'un 
bout à l’autre de cette barre 
paiia 
| quand Eh 79 
{ 
| et au V= Nima 
