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qui représente le second facteur du second membre de la formule (1); et 
il ne sera pas difficile de vérifier qu’en combinant la formule (1) avec 
la formule (2), on obtient pour F une expression d’accord avec celle de 
M. Lamont (`). En outre, on aura 
45. 
= at — 300° b? + 6! 
pis E T io Ai 4 ) 
Fo R? R' | 
HE 
. LE E Las eus 
ni à ii R" 
(3) en changeant F' en F”, nous aurons 
2 e Pa — 3oa°b° + 6b' 
D JE R 
E., R ra Bu 306 +66 
Do a de at 
R” R” 3 
» Ces deux forwules ont l'avantage de pouvoir être facilement résolues 
par rapport aux distances 4, b sans autre hypothèse que celle déjà 
acceptée par l'analyse, savoir que la distance R soit suffisamment grande. 
De la première des formules (3), réductions faites, nous obtenons 
(4) i Aa'—30Aa?b?+6Ab'— 6R? R” Ba’ + 4RR” Bb’+2R'R“C=0, 
en posant | 
(5) A ER ER Bm ER ER 0: CRIER, 
Si l’on change dans la formule (4) F’, R’ respectivement en F”, R”, on 
obtiendra encore | 
(6 | P pa — 30A'a?b? + 6A'b' i 
| —.6R? R” B'a? +4R?R”2B' b? + R'R"'C' = 0, 
en posant | 
a) A OR NT MN ENCE R 
Si on multiplie la formule (4) par A et la formule (6) par A, et que l'on 
soustraie l’une de l’autre, on aura, après réduction, 
(ab? — R°G), b =+ (84 + R°G), 
1 jé 
3 | 2 
da? = 
Si AE 
(*) Handbuch des Magnetismus ; Leipsig, 1867, p- 281, 
C. R., 1867, 1°" Semestre. (T. LXIV, N° 25.) 
formule (1). 
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