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sezione al disotto del punto m ed il suo momento intorno a questo punto è nega- 

 tivo, quindi per l'equilibrio si deve applicare contro la tavola interiore n uno sforzo 

 di compressione. Da ciò si couchiude, che si verifica il massimo sforzo di tensione 

 nella tavola inferiore n, quando il carico mobile uniformemente ripartito è esteso a tutto 

 il tratto fra t e t' ed il massimo sforzo di compressione per la condizione complementare 

 di caricamento, come è indicato schematicamente al di sopra della figura. 



21. Se la sezione dell'arco non fosse a doppio T e quindi gli sforzi normali 

 di tensione e compressione non si potessero sostituire con due forze concentrate , si 

 determinerebbero le condizioni più sfavorevoli di carico che producono i massimi sforzi 

 unitari di tensione o pressione nel lembo inferiore della sezione ripetendo lo stesso 

 ragionamento ; ma conducendo le tangenti all'inviluppo delle reazioni dall'estremo su- 

 periore del nocciolo centrale della sezione. 



22. Determinate le condizioni più sfavorevoli di caricamento col metodo ora 

 esposto , dovuto al Winkler , passiamo ora a valutare i massimi sforzi e supponiamo 

 che si voglia da prima il massimo sforzo di compressione. Se riteniamo che il carico 

 uniformemente ripartito venga trasmesso all'arco per mezzo di montanti verticali equi- 

 distanti alla distanza ò uno dall'altro , in corrispondenza delle verticali dei carichi 

 concentrati che abbiamo fin qui considerati, possiamo ammettere con grande appros- 

 simazione che il massimo di compressione contro la tavola n si ottiene caricando com- 

 pletamente i tre primi montanti di sinistra e gli ultimi otto di destra ; ossia se j) 

 rappresenta il carico uniformemente ripartito per metro corrente, potremo ritenere l'arco 

 sollecitato dai carichi d^ b^ , dg b^, d-b- , db , d\ b\, . . . . , d'^ b',j tutti eguali a ^y §. 

 E facile riconoscere che lo sforzo che otterremo in base a quest'ipotesi di carico è 

 approssimato in eccesso al vero sforzo massimo di compressione. Ciò posto se fosse 

 nota la risultante delle forze esterne per la porzione di arco che si considera e cor- 

 rispondente alla stabilita condizione di carico, sarebbe anche noto il suo momento M 

 intomo al polo m ed allora indicando con S la distanza fra i baricentri delle tavole 

 superiore ed inferiore, si otterrebbe lo sforzo cercato colla relazione 



M 



(1) ?J:r=^- 



Ora , senza determinare la risultante delle forze esterne , possiamo sostituire al 

 suo momento la somma algebrica dei momenti delle componenti e precisamente la 

 somma dei momenti delle reazioni verticali di sinistra prodotti da tutti i carichi sol- 

 lecitanti l'arco, meno la somma dei momenti delle spinte orizzontali prodotte dai carichi 

 stessi, meno la somma dei momenti dei carichi d^ b^ dg b^ d^ b- , che trovansi applicati 

 alla porzione di arco che si considera in equilibrio. Per avere i momenti suddetti 

 (come anche quelli relativi ad un'altra qualunque condizione di caricamento) ridotti 

 ad una stessa base, procediamo nel modo che segue. Cominciamo a determinare per 



ciascuno dei carichi, db , dj)^ , , d^b^ \e reazioni verticali degli appoggi e la 



spinta orizzontale colla decomposizione che vedesi indicata su ciascuno dei carichi. 

 Portiamo su di un'orizzontale le spinte orizzontali q,q^ , q^ così determinate e 



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