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nentialcurven von gleichem Anfangswerthe, aber verschiedener 

 Steilheit. Da ai <®a 2 , ist dieser Unterschied positiv; der 

 Anfangsnebenstrom hat die entgegengesetzte Richtung von der 

 des Hauptstromes und des Endnebenstromes. Die Form der 

 resultirenden Curve (4, Fig. 2. a) stimmt im Allgemeinen mit 

 den oben S. 380 erwähnten Messungen des Hrn. Beetz; ein 

 genauerer Vergleich ist natürlich nicht ausführbar. Für t = o ist 

 * a = 0, und 



^ dt dt y 



die Induction durch den entstehenden Nebenstrom hebt in dem 

 inducirten Kreise die durch den entstehenden Hauptstrom im 

 ersten Augenblicke gerade auf. Für t = oo schliefst sich die 

 Curve der Abscissenaxe an. Dazwischen liegt ein Maximum. 

 Setzt man in dem zweiten Differentialquotienten von i a nach / 

 t = o, so erhält man einen positiven Werth ; die Curve ist am 

 Nullpunkt concav gegen die Abscissenaxe. Aus dem allmählichen 

 Aufsteigen derselben zu einem in endlicher Entfernung vom 

 Nullpunkte gelegenen Maximum im Gegensatze zum plötzlichen 

 Auftreten des Endnebenstromes in endlicher Gröfse auf dem 

 Nullpunkt selbst erklärt sich die gröfsere physiologische Wir- 

 kung des letzteren. 



Setzt man £=o in dem ersten Differentialquotienten von 

 ia nach /, so erhält man 



pn — Q 2 ' 



Dieser Werth, die Anfangssteilheit der Curve, ist absolut ge- 

 nommen um so gröfser, je kleiner P, das Potential der Haupt- 

 rolle auf sich selbst. Unter der Voraussetzung, dafs bei grö- 

 fserer Anfangssteilheit das Maximum früher eintrete, ist dies ein 

 analytischer Ausdruck für die Thatsache, dafs der Schliefsungs- 

 und Öffnungsschlag sich um so weniger von einander unter- 

 scheiden, je weniger Windungen die Hauptrolle hat, und je 

 lockerer gewickelt sie ist. 



Die von Hrn. Henry beobachtete Annäherung des Schlie- 

 fsungsschlages an den Öffnungsschlag durch Vergröfserung von 

 w (S.oben S. 374) erklärt sich dadurch, dafs alsdann, für 1=0, die ne- 



