vom 26. Juni 1862. 389 



Gleichungen (I) und (II) S. 384, in welchen R a = F r , U a = S 

 wird, das eine Mal addirt, das andere Mal von einander abzieht, 

 und beziehlich T a -\~i a ^ T a <—i a = einer neuen Variablen setzt, 

 erhält man 



(V w 



A { P + Q P-Q'\ 



p+e' p-q\ 



e —e I . . . 



) 



(3*) 



(4*) 



Hier läfst sich leicht zeigen, dafs mit wachsendem P i a ab- 

 nimmt, d. h. der Verlauf der Curve ein mehr gestreckter wird; 

 und die Untersuchung des Ausdruckes 



t ma x.= log. nat. - -, 



2 wQ P — Q 



welcher i a zu einem Maximum macht, als Function von Q, lehrt, 

 dafs für Q sehr nahe gleich P t max sehr nahe = o, dafs mit sin- 

 kendem Q das Maximum sich vom Nullpunkt entferne, und, im- 



p 



mer langsamer fortrückend, für Q = o den Grenzwerth — er- 

 reiche. 



Fig. 3. zeigt, abermals in vier Abtheilungen A, E, a, e, 

 was sich begiebt, wenn man in den vereinfachten Ausdrücken 

 auch noch den Unterschied P — Q immer kleiner werden läfst. 

 Die gestrichelte Curve stellt in jedem Falle die erste, die punk- 

 tirte die zweite der beiden Exponentialgröfsen in der Klam- 

 mer vor. Aus der algebraischen Summation der Ordinaten die- 

 ser beiden Curven, zu denen im Fall des Hauptstromes noch die 



beständigen Ordinaten /=— hinzutreten, entspringen die Ordi- 

 naten der ausgezogenen Curven des Stromverlaufes selber. Das 

 Maximum der Curve des Anfangsnebenstromes ist, wie schon be- 

 merkt, dicht an die Ordinatenaxe gerückt, und beträgt sehr nahe 



. Die Curve, in der der Hauptstrom ansteigt, hat ihrerseits 



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