394 Gesammtsitzung 



Der Sinn dieser Formeln ist folgender. Bei geschlossener 

 Nebenleitung hat der Kettenstrom in der Hauptrolle die Stärke 



" . Beim Öffnen der Nebenleitung steigt er von hier zur 

 Stärke nach einem ähnlichen Gesetze an, wie früher vom 



Wjr •+- (V, 



Nullpunkte (Fig. 2. A, Curve 5). Der Verlauf des Nebenstro- 

 mes (Fig. 2. a, Curve 6) ist auch ähnlich dem beim Schliefsen 

 der Kette, nur dafs, da die Stromschwankung kleiner ist, auch 

 der Flächenraum abgenommen hat, den die Curve mit der Ab- 

 scissenaxe begrenzt. Beim Schliefsen der Nebenleitung fügt sich 

 diesmal der Extrastrom, dessen Verlauf durch die beiden Ex- 



ponentialglieder dargestellt wird, zum beständigen Strome - " • 



hinzu, so dafs der Hauptstrom nicht mehr plötzlich, sondern all— 



mählich abfällt und sich asymptotisch der Geraden — -~ nähert, 



von der er ausging (Fig. 2. -E", Curve 7). Der Endnebenstrom 

 aber hat nunmehr einen dem des Anfangsnebenstromes ähnlichen 

 Verlauf (Fig. 2.e, Curve 8). 

 Für t = findet man 



di a di t 

 dt dt ' 



Das Verhältnifs, wie es die durch Schliefsen und Öffnen der 

 Kette inducirten Ströme i a und i e bieten, hat sich also hier, nach 

 der Anfangssteilheit zu urtheilen, umgekehrt. Der Anfangsne- 

 benstrom hat den rascheren und steileren Verlauf, wie es in 

 der Figur zu sehen ist. Dies ist, wie man sich erinnert, genau 

 der Erfolg, den wir oben S. 378 mittels des stromprüfenden 

 Schenkels beobachtet haben. 



§. VII. Bedingungen der Congruenz der Anfangs- 

 u n d Endinduction. 

 Es handelt sich nun darum, die Bedingungen auszumitteln, 

 unter denen dieser Unterschied zwischen dem Verlaufe der bei- 

 den Ströme, wie er durch die Gleichungen (6) und (8) ausge- 

 sprochen ist, verschwindet. Dies wird dann der Fall sein, wenn 

 gay ®« 1? ®a 2 beziehlich = £>, , 0, , Q e . Untersucht man diese 



