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zu schliefsen, verschiedene Resultate ergeben, und es scheint 

 nach den neuesten Versuchen des Hrn. Fizeau 1 ) auf diesem 

 Wege auch keine Entscheidung möglich. 



Ebenso hat der Versuch des Hrn. Haidinger die Frage 

 zu erledigen, indem er die Absorption des Lichtes in Kry- 

 stallen als abhängig von der Lage der Schwingungsrichtung 

 der Athertheilchen betrachtet, zu keinem Resultate geführt, 

 und auch gegen die Beweisführung des Hrn. Babinet, der 

 aus der Lage der Polarisationsebene des Lichtes, das unter 

 streifender Incidenz von Papierflächen ausgesandt wird, schliefst, 

 dafs die Schwingungen in der Polarisationsebene erfolgen, möch- 

 ten sich Einwendungen erheben lassen. 



Aufserdem hat sich auch Hr. Jamin 2 ) in einer elementaren 

 Herleitung der Cauchy'schen Formeln für die Reflexion und 

 Brechung des Lichtes an der Grenze durchsichtiger Körper für 

 die Annahme des Hrn. Neu mann ausgesprochen. Bildet man 

 nämlich die zur Grenzfläche normalen Componenten der Schwin- 

 gungen für die in der Einfallsebene schwingenden Strahlen in 

 jedem der beiden Medien, so müfsten diese nach Hrn. Jamin 

 in einem vom Einfallswinkel unabhängigen Verhältnisse stehen. 

 Nach der Annahme des Hrn. N e u m a n n ergeben sich diese Compo- 

 nenten einander gleich, nach derFresnePschen Annahme verhalten sie 



(sin i\ 2 

 — — 1 , wo i und r Einfalls - und Brechungswin- 

 kel sind. Hr. Jamin sieht darin eine Widerlegung der Fres- 

 nel'schen Annahme; da nun aber — — = dem Brechungsexpo- 

 nenten, also = einer constanten Gröfse, so würde auch durch 

 diese Annahme der geforderten Bedingung genügt werden. 



In der Meinung, dafs durch Versuche allein diese Frage 

 entschieden werden kann, hat der Verfasser folgenden Weg 

 eingeschlagen. 



Aus den Malus'schen Gesetzen über die Eigenschaften senk- 

 recht zu einander polarisirter Lichtstrahlen und den Fresnel- 

 Arago'schen Gesetzen über die Interferenz polarisirter Licht- 



! ) Ann. d. chim. et d. phys. (3) LXIII. p. 385. 

 *) Ann. d. chim. et d. phys. (3) LTX. p. 4l3. 



