vom 2. Mai 1867. 241 



Berücksichtigung eine ansehnliche Verminderung des specifischen 

 Gewichtes des ganzen Systems, also eine Vermehrung des Ein- 

 flusses von Veränderungen der Dichtigkeit des Mediums sich 

 ergiebt. 



Ist m die Masse des Pendels, m^ die Masse der von seinem 

 Volumen verdrängten Luft, s der Abstand des Schwerpunktes 

 des Pendels von der Dreh- Achse, mjx das. Trägheits-Moment des 

 Pendels für den Schwerpunkt, also m(u-f-ss) das Trägheits- 

 Moment des Pendels in Bezug auf die Dreh -Achse, so hatte 

 man früher angenommen, das in der Luft bewegte Pendel habe 

 dieselbe Schwingungsdauer, wie ein einfaches Pendel im leeren 

 Raum, dessen Länge l gegeben werde durch die Gleichung: 



m{u-\- ss) 



s(m — m^y 



Daraus würde folgen, dafs, wenn m^ sich auf den Baro- 

 meterstand b bezieht, also für eine Variation des Barometer- 



Standes Ab die Änderung Am^ z=m^— gesetzt wird, die ent- 

 sprechende Veränderung des täglichen Ganges der Pendeluhr 

 mit genügender Näherung ausgedrückt würde durch: 



A« = 43200-^"^ 



m 



771 1 



Setzt man — (für b = 29,5 engl. Zoll) gleich tt^t^ , was 



für ein Quecksilber-Pendel mit specifischem Gewicht 10,G nicht 

 stark von der Wirklichkeit abweichen wird, so hätte man für 

 ein Ab von einem engl. Zoll den Einflufs auf den täglichen 

 Uhrgang: Au = 0'^ 18. 



Die Vergleichung dieses Werthes mit den entsprechenden, 

 oben für zwei Quecksilber-Pendel mitgetheilten, zeigt schon das 

 Unzureichende der früheren Formel. Bessel hat dies aber theo- 

 retisch und experimentell noch heller in's Licht gesetzt. 



Er fügt zu dem Trägheits-Moment des Pendels m(fj.-i-ss) 

 den Einfluss der mitbewegten Luftmasse unter der Form m^ K 

 hinzu, wo K ein experimentell zu bestimmender, von der Form 

 jedes Pendels abhängiger Coefficient ist, und führt zugleich ge- 

 nauer auch den Abstand s^ des Schwerpunktes der Figur des 



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